Главная | Обратная связь | Поможем написать вашу работу!
МегаЛекции

Сложение гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты.




В этом случае результирующее колебание также является гармоническим. При этом амплитуда и фаза колебания определяются следующим образом:

амплитуда результирующего колебания

 

;

 

начальная фаза результирующего колебания

,

где А 1, φ 1 и А 2, φ 2 – амплитуды и фазы складываемых колебаний.

Траектория точки, участвующей в двух взаимно-перпендикулярных колебаниях x = A 1cos ωt; y = A 2cos (ωt + φ), описывается уравнениями:

, если разность фаз φ = 0;

, если разность фаз φ = π;

, если разность фаз φ = .

Волновой процесс (волна) – это процесс распространения колебаний в пространстве.

Уравнение плоской (бегущей) синусоидальной волны имеет вид:

или ,

где S (x, t) мгновенное значение смещения любой точки среды от ее положения равновесия;

х – расстояние от источника волны до рассматриваемой точки;

υ – скорость распространения волны в среде;

k – волновое число, ; λ – длина волны;

– фаза колебания точки среды.

Разность фаз Δφ колебаний двух точек волны, находящихся друг от друга на расстоянии Δ x, отсчитанном в направлении распространения волны, определяется как

,

где λ – длина волны.

Наложение когерентных волн.

Когерентными называются волны с постоянной во времени разностью фаз.

Когерентными являются гармонические волны с одинаковыми частотами (длинами волн).

При наложении когерентных волн в одних точках пространства они взаимно усиливают, а в других ослабляют друг друга. То есть происходит перераспределение энергии волн в пространстве. Это явление называется интерференцией волн.

Результат наложения волн зависит от разности их хода Δх, с которой они приходят в данную точку.

Условие усиления волн.

Если разность хода равна

, m = 0, 1, 2,

то в точку наложения волны приходят с одинаковыми фазами и усиливают друг друга. Величина m называется номером максимума.

Условие ослабления волн.

Если разность хода равна

, m = 0, 1, 2,

то в точку наложения волны приходят с противоположными фазами и ослабляют друг друга. Величина m называется номером минимума.

 

Примеры решения задач

 

Пример 15. Частица массой m = 0,01 кг совершает гармонические колебания с периодом T = 2 с. Полная энергия колеблющейся частицы E = 0,1 мДж. Определить амплитуду А колебаний и наибольшее значение силы F max, действующей на частицу.

 

Решение

Для определения амплитуды колебаний воспользуемся выражением для полной энергии частицы

E = 1/2· m · ω 2· A 2,

 

где ω = 2π/ T.

Отсюда для амплитуды получим

A = .

Так как частица совершает гармонические колебания, то сила, действующая на нее, является квазиупругой и, следовательно, может быть выражена соотношением F =k x, где k – коэффициент квазиупругой силы; x – смещение колеблющейся точки. Сила будет максимальной при максимальном смещении x max, равном амплитуде:

F max = kA.

Коэффициент k выразим через период колебаний:

k = m ω2 = 4π2 m / T 2.

Подставив выражения для полной энергии и коэффициента k в формулу для амплитуды и произведя упрощения, получим

.

Проведем анализ размерности:

.

Произведем вычисления:

A = = 0,045 (м) = 45 мм;

F max = = 4,44·10-3 (Н) = 4,44 мН.

Пример 16. Платформа совершает гармонические колебания в горизонтальной плоскости с частотой 2 Гц и амплитудой 1 см. На платформе лежит груз, коэффициент трения которого о платформу 0,2. Будет ли груз скользить по платформе? Ответ обосновать.

Решение

Для решения приведем рисунок 13.

 

 

Груз будет скользить в том случае, когда максимальная сила инерции m · amax, действующая на груз будет равна или больше силы трения F тр. В рассматриваемом случае сила трения

F тр = µ · m · g, (34)

 

где m – масса груза;

g – ускорение свободного падения.

Максимальное ускорение силы инерции amax равно максимальному ускорению колеблющейся платформы, которое определяется как

 

amax = ω 2 · А или amax = 4π2 · ν 2 · А.

 

Произведение amax и массы груза дает максимальную силу инерции:

F ин = m · 4 π 2 · ν 2 · А. (35)

 

Приравняв (34) и (35) и выразив ν, получим формулу для частоты, при которой груз будет скользить по платформе

 

.

 

Произведем вычисления:

 

.

 

Согласно условию груз будет скользить при значении частоты, равном полученному значению или больше него. Так как заданное значение частоты меньше полученного, то груз не будет скользить по платформе.

 

Пример 17. В колебательном контуре происходят свободные колебания. Зная, что максимальный заряд конденсатора 10-6 Кл, а максимальная сила тока 10 А, найти частоту колебаний этого контура.

Решение

При электрических колебаниях кинематическое уравнение колебания заряда записывается в виде

 

,

 

где ω – циклическая частота колебания;

φ 0 – начальная фаза колебания.

Взяв производную по времени от заряда, получим уравнение колебания силы тока

. (36)

 

В уравнении (36) произведение максимального заряда и циклической частоты определяет максимальное (амплитудное) значение силы тока:

 

. (37)

 

При известных значениях q max и I max можно найти циклическую частоту. По условию задачи требуется найти ν. Поэтому используем формулу, которая связывает ω и ν:

 

ω = 2π · ν. (38)

 

Подставив (38) в (37) и выразив ν, получим расчетную формулу

 

.

 

Произведем расчеты:

.

 

Пример 18. Напряжение и сила тока в катушке изменяются по законам U (t) = 60sin(314 t + 0,25 πi (t) = 15·sin(314· t).

Определить разность фаз Δφ между током и напряжением, а также полное Z, активное R и реактивное X p сопротивления катушки.

Решение

Известно, что фазой колебания называется величина, стоящая под знаком sin или cos. Поэтому искомая разность фаз Δφ определяется, как разность

 

Δ φ = (314· t +0,25 π) – 314· t = 0,25 π.

 

Полное сопротивление определим с помощью законf Ома для цепи переменного тока

 

,

 

где U a и I a – амплитудные значения напряжения и силы тока.

Из заданных уравнений следует, что U a = 60 В и I a = 15 А. Следовательно, полное сопротивление

.

 

Для определения активного R и реактивного сопротивлений запишем формулы для полного сопротивления

 

(39)

и для сдвига фаз

, (40)

где L – индуктивность катушки.

Выразив ω · L из (40) и подставив в (39), получим формулу для активного сопротивления

.

Подставив в эту формулу найденные значения Z и Δ φ рассчитаем R:

 

.

Теперь по формуле (39) можно найти Х р

 

.

Таким образом, получили, что при такой разности фаз R = X p.

Пример 19. Синусоидальная волна распространяется вдоль упругого шнура со скоростью 15м/с. Период колебания точек шнура 2,4 с, а амплитуда колебания 7 см. Определить длину волны, фазу и смещение точки, отстоящей на 45 м от источника колебаний, через 4 с.

Решение

Уравнение синусоидальной волны имеет вид:

 

, (41)

 

где ω – циклическая частота;

k – волновое число;

ω·t – k·x =Ф – фаза колебаний.

Выразим ω и k через заданные величины:

и .

Тогда формула фазы примет вид

 

. (42)

Определим длину волны λ:

 

λ = υ ·Т = 15 · 2,4 = 36 м

 

и фазу волны:

.

 

Теперь, подставив это значение фазы в формулу (41), определим искомое смещение:

 

S (x,t) = 7 · 10-2 · sin(5π/6) = 3,5 · 10-2 м.

 

Пример 20. Два когерентных источника колеблются в одинаковых фазах с частотой 300 Гц. Скорость распространения колебаний в среде равна 1,5 км/с. Определить, при какой наименьшей разности хода волн будет наблюдаться максимальное ослабление колебаний. Каков результат интерференции в точке, расположенной на расстоянии 20 м от первого источника и 30 м от второго?

 

Решение

Для решения задачи используем условие усиления

(43)

и ослабления когерентных волн при их наложении

, (44)

где m = 0, 1, 2,

λ – длина волны.

Найдем искомую разность хода.

Из (44) следует, что волны будут ослаблять друг друга, если в точку наложения они приходят с разностью хода Δх, равной нечетному числу полуволн. Минимальной разности хода соответствует m = 0.

Поэтому

. (45)

 

По известной формуле найдем длину волн:

 

λ = υ· Т = υ / ν = 1500/300 = 5 м.

 

По формуле (44) для ∆х min получим

 

х min = 5/2 = 2,5 м.

 

Найдем результат наложения волн в заданной точке, для которой разность хода равна х 2х 1 = 30 – 20 =10 м.

Из формул (43) и (44) видно, что результат наложения волн зависит от того, четному или нечетному числу λ /2 равна разность хода.

Поделив заданную разность хода на λ /2, получим

 

.

 

Число полуволн получилось четным. Это значит, что в заданной точке будет происходить усиление волн.

 

Список литературы

 

1. Трофимова, Т.И. Курс физики: Учебное пособие для втузов / Т.И. Трофимова – М.: Изд. «Академия», 2007.– 560с.

2. Детлаф А.А, Яворский Б.М. Курс физики. – М.: Высшая школа. 2001. – 718с.

3. Трофимова, Т.И. Курс физики. Задачи и решения. Учебное пособие для втузов/Т.И. Трофимова, А.В. Фирсов.– М.: Изд. «Академия», 2004.–592с.

4. Волькенштейн, B.C. Сборник задач по общему курсу физики.– М.: Изд. «Наука», 2003.– 328с.

5. Чертов А.Г., Воробьев А.А. Задачник по физике. – М.: Высш. шк. 1981.– 430с.

6. Сена, Л.А. Единицы физических величин и их размерность. – М.: Наука, 1988.– 432 с.

 


Приложение А

(справочное)

Поделиться:





Воспользуйтесь поиском по сайту:



©2015 - 2024 megalektsii.ru Все авторские права принадлежат авторам лекционных материалов. Обратная связь с нами...