Главная | Обратная связь
МегаЛекции

Установки (ГТУ) с изобарным подводом теплоты




Газотурбинными установками называют тепловые двигатели, в которых кинетическая энергия струи продуктов сгорания превращается во вращательное движение рабочего колеса турбины.

В качестве топлива для ГТУ используют жидкое и газообразное топливо.

ГТУ обладает рядом преимуществ перед Д.В.С.

Работа Д.В.С. связана с возвратно - поступательным движением поршня, поэтому практически невозможно создать Д.В.С. большой мощности и малых размеров.

В газотурбинных установках энергия потока газовой струи превращается во вращательное движение колеса турбины, что связано со значительно меньшими потерями энергии на трение. Кроме того, в ГТУ возможно расширение продуктов сгорания до давления окружающей среды, что приводит к дополнительному выигрышу в работе.

На рис. 4. 10 представлена схема газотурбинной установки.

Рисунок 4.10. Схема газотурбинной установки.

В состав ГТУ входят:

1 – бак с топливом; 2 - топливный насос; 3 - компрессор; 4 – камера сгорания; 5 - сопло; 6 – рабочее колесо турбины; 7 – электрогенератор.

Различают ГТУ с подводом тепла при P=const и V=const.

Рассмотрим работу газотурбинной установки и её теоретический цикл при изобарном подводе тепла.

На рис. 4.11 представлены P-V и T-S диаграммы циклов ГТУ при P= const, где процесс 1-2 – процесс адиабатного сжатия воздуха в воздушном компрессоре 1 (рис. 4.11).

Процесс 2-3 - процесс изобарного подвода тепла.

В этом процессе с помощью топливного насоса 2 топливо подается в камеру сгорания 4. Здесь происходит распыление топлива и его горение при P = const.

Процесс 3,4 – процесс адиабатного расширения продуктов сгорания. В этом процессе продукты сгорания из камеры 4 поступают в сопловой аппарат 5, где происходит адиабатное расширение их. При прохождении соплового аппарата продукты сгорания приобретают большую скорость, возрастает кинетическая энергия струи, которая превращается в механическую энергию вращения рабочего

Рисунок 4.11. Диаграммы процессов ГТУ.

колеса турбины 6, используемая в дальнейшем для вращения электрогенератора 7, лопаточного компрессора 3 и топливного насоса 2. После адиабатного расширения продукты сгорания выбрасываются в атмосферу ( процесс 4-1) или используются для подогрева компрессорного воздуха.

Основной характеристикой цикла ГТУ является степень повышения давления при адиабатном процессе.

;

Механическая работа ГТУ представляет собой площадь

1,2,3,4 на P-V диаграмме. Эта полезная работа определяется как разность общей работы ГТУ ( площадь- точки Р1, Р2, 3,4) и работы привода компрессора ( площадь – точки 2,1,Р21).

Определим к.п.д. ГТУ

где q2 – удельное количество отведенного тепла;

q1 – удельное количество подведенного тепла.

q2 = CP(T4 – T1); q1 = CP (T3 – T2).

из анализа адиабат 1,2 и 3,4 следует

так как

Таким образом, к.п.д. газотурбинной установки зависит только от степени повышения давления β и не зависит от температуры воздуха.

Для повышения к.п.д. необходимо повышать β.

Для ГТУ с изохорным подводом тепла к.п.д. определяется:

Сравним эти 2 цикла на T-S диаграмме.

Из диаграммы T-S следует, что при одинаковой степени повышения давления β и одинаковых параметрах отвода тепла полезная работа выше для ГТУ при V=const.

Однако, вследствие ограничения максимальной температуры t0 в процессе подвода тепла, наиболее экономичными являются реальные ГТУ с изобарным подводом

теплоты. Так как t0 продуктов сгорания после рабочего колеса турбины выше, чем температура компрессорного воздуха, то для повышения к.п.д. ГТУ используется регенерация тепла, сущность которой заключается в предварительном подогреве воздуха теплом продуктов сгорания.

Рисунок 4.12. Диаграмма T-S цикла ГТУ с V=const.

Пример 4.2Для идеального цикла газовой турбины с подводом теплоты при p = const (см. рисунок 4. 11.) найти параметры в характерных точках, полезную работу,

термический к.п.д., количество подведенной и отведенной теплоты, если дано

р1 =100 кПа; t1 = 270 C; t3 = 7000

β = ; k = 1,4

Рабочее тело – воздух. Теплоемкость принять постоянной.

Р е ш е н и е

Точка 1.

м3/кг.

Точка 2.

; 21 = T1β ;

T2 = 300 ·100,4/1,4 = 300· 1,93 = 597 K;

β = ; p2=p1·β =100·10 = 1000 кПа = 1 МПа.

.

Точка 3.

Т3 = 700 +273 = 973 К; р3 = р2 = 1 МПа;

V3 = V2·( Т3/T2 ) = 0,166·(973/579) = 0,279 м3/кг.

Точка 4.

; ; ;

t4 = 229 0C; p4 = p1 = 0,1 МПа;

м3/кг.

Количество теплоты

q1 =q2-3 = cP(T3 – T2) = 29,31/28,96 · ( 973 – 579) = 399 кДж/кг;

q2 = q4-1=CP (T4 – T1)= 29,31/28,96 · ( 500 – 300) = 202 кДж/кг.

Работа цикла

0 = q1- q2 = 399 – 202 = 197 кДж /кг.

Термический к.п.д. цикла

ηt = 1 – q2/q1 = 1 – 202/399 = 0,494.

Контрольные вопросы.

1. Почему термодинамические циклы ДВС называются идеальными ?

2. Как доказать, что с увеличением степени сжатия в ДВС повышается температура в конце сжатия ?

3. Как изменяется температура TZ в цикле со смешанным подводом теплоты при увеличении степени предварительного расширения ?

4. Как влияет уменьшение степени сжатия на термический к.п.д. ДВС ?

5. Как влияет уменьшение степени предварительного расширения на термический к.п.д. ДВС ?

6. Как влияет степень повышения давления в ГТУ с изобарным подводом теплоты на термический к.п.д.?

Лекция № 5

Раздел 5





©2015- 2017 megalektsii.ru Права всех материалов защищены законодательством РФ.