Главная | Обратная связь | Поможем написать вашу работу!
МегаЛекции

П Анализ перемножения диаграмм направленности отдельных




Излучателей

 

Для получения остронаправленных диаграмм в диапазоне сантиметровых и миллиметровых волн в ряде случаев применяются антенны, составленные из большого числа различных типов излучателей.

Получение направленного излучения с помощью линейных антенных систем объясняется интерференцией полей, создаваемых отдельными излучателями. Вследствие этого диаграмма направленности всей антенной системы зависит как от типа излучателей, так и от их расположения, от расстояний между ними, от длины волны и соотношения между амплитудами и фазами токов в излучателях. Соответствующим расположением излучателей и возбуждением в них токов определенных амплитуд и фаз можно получить различные диаграммы направленности.

Напряженность электрического поля в дальней зоне для отдельно взятого N – го излучателя может быть, во многих случаях, определяется следующим выражением:

(2.1п)

Поляризация поля излучателя зависит от вида и расположения последнего в пространстве.

Вектор напряженности поля, создаваемого всеми излучателями, будет равен геометрической сумме всех n векторов напряженностей полей, т.е. при суммировании полей в рассматриваемой точке необходимо учитывать ориентацию каждого вектора в пространстве (поляризацию), а также его амплитуду и фазу.

Если рассматриваемая система состоит из излучателей различного типа, произвольно расположенных в пространстве, задача суммирования полей не может быть упрощена и в общем случае решение получается весьма громоздкими.

Однако для системы идентичных излучателей при их одинаковой ориентации в пространстве общее выражение для результирующей напряженности поля несколько упрощается. В этом случае напряженность поля, создаваемого каждым отдельным излучателем системы в удаленной точке пространства, будет, в частности, характеризоваться одинаковой поляризацией. Поэтому амплитуду общей напряженности поля системы можно определить как сумму комплексных амплитуд составляющих

(2.2п)

Для рассматриваемой системы

,

F1 (φ, θ) = F2 (φ, θ) = … = FN (φ, θ).

Кроме того, учитывая, что линейные размеры системы источников ограниченны и малы по сравнению с расстоянием до точки наблюдения, для амплитудного множителя можно принять

r1 ~ r2 ~~ rN = r.

Поэтому выражение (2.2п) можно упростить, вынеся соответствующие множители за знак суммы,

, (2.3п)

где I1 — ток излучателя 1;

B = i 30 k nД I1 /r (2.4п)

Предположим, что все излучатели рассматриваемой системы являются абсолютно ненаправленными, т. е. что множитель F1 (φ, θ) не зависит от φ и θ и может быть принят равным единице. Тогда

(2.5п)

Последнее выражение определяет напряженность поля в любом направлении (расстояние rN зависит от углов φ и θ).

Абсолютное значение этого выражения определяет диаграмму направленности системы из n ненаправленных излучателей, возбуждаемых токами IN.

(2.6п)

Обозначив выражение, перепишем (2.3п) в виде

E = BF1 (φ, θ) fn (φ, θ). (2.7п)

Множитель B не влияет на форму диаграммы направленности, которая может быть записана в виде

f (φ, θ) = F1 (φ, θ) fn (φ, θ) (2.8п)

Последнее выражение позволяет, сформулировав так называемую теорему перемножения диаграмм направленности, которая гласит:

диаграмма направленности системы из п идентичных и одинаково ориентированных направленных излучателей определяется произведением диаграммы направленности одиночного излучателя на диаграмму направленности той же системы из п воображаемых ненаправленных излучателей.

Выражение (2.8п) имеет очень большое значение в теории антенн, так как оно во многих случаях упрощает исследование вопроса о диаграммах направленности сложных антенных систем. Множитель fN (φ, θ) (2.6п) иногда называют множителем системы или множителем решетки.

 

Поделиться:





Воспользуйтесь поиском по сайту:



©2015 - 2024 megalektsii.ru Все авторские права принадлежат авторам лекционных материалов. Обратная связь с нами...