Главная | Обратная связь | Поможем написать вашу работу!
МегаЛекции

Виды диэлектрических потерь




Эквивалентные схемы замещения диэлектрика с потерями

Чтобыизучить диэлектрические потери какого –либо материала, необходимо измерить ряд параметров конденсатора с этим материалом в цепи переменного напряжения. Конденсатор с исследуемым диэлектриком, имеющий емоксть С, рассеиваемую мощность Р и угол сдвига фаз между током и напряжением заменим эквивалентной схемой, в которой к идеальному конденсатору активное сопротивление подключено либо параллельно – паралелньная эквивалентная схема замещения, либо последовательно – последовательная эквивалентная схема замещения. Эти эквивалентные схемы замещения диэлектрика с потерями должны быть выбраны так, чтобы рассеиваемая в них активная мощность была равна мощности Р, выделяющейся в конденсаторе с исследуемым диэлектриком, а ток опережал бы напряжение на угол . Эквивалентные схемы вводятся условнои не объясняют механизма диэлектрических потерь. Величины емкости идеального конденсатора и активного сопротивления для параллельной и последовательной схемзамещания обозначим соответственно и R, и r.

Паралелльная схема замещения диэлектрика с потерями и векторная диаграмма тококв в ней представлены на рисунке 4.2, из которого видно, что активная составляющая тока совпадает по фазе с напряжением U, а реактивная составляющая тока опережает напряжение на угол, равный 90о. Значения соответствующих токов равны

,

где Z – полное сопротивление, ; xc–реактивное (емкостное) сопротивление конденсатора с диэлектриком, ( – угловая частота).

Из треугольников токов (рисунок 4.2, б) следует, что

Последовательная эквивалентная схема замещениядиэлектрика с потерями и соответствующие ей векторная диаграмма напряжений и треугольник сопротивлений, представленные на рисунке 4.3, показывают, что активная составляющая напряжения Uaсовпадает по фазе с током I, а реактивная составляющая U, отсстает от тока на угол 90о.

Если треугольник напряжений (см. рисунок 4.3, б) разделить на постоянную величину тока I, получим треугольник сопротивлений (рис. 4.3, в), из которого имеем:

.

Величину рассеиваемой мощности P при постоянномнарпяжении можно определить с помощью закона Джоуля-Ленца:

.

При переменном напряжении эта величина в общем виде равна

.

Для параллельной схемы замещения, используя ранее рассмотренные выражения и соответствующую векторную диаграмму, получим:

,

где

Для последовательной схемы замещения, используя треугольник напряжений (рис. 4.3, в) получим:

.

Виды диэлектрических потерь

имеют место при V H
Различают следующие виды диэлектрических потерь:

1. потери, обусловленные электропроводностью (током сквозной проводимости);

2. потери, вызванные релаксационными видами поляризации;

3. ионизационные потери. возникают только в сильных электрических полях

Диэлектрические потери, обусловленные электропроводностью

Наблюдаются у всех ДЭ и количественно могут быть оценены величинами:

ü - удельная электропроводность;

ü - удельное сопротивление;

В ДЭ с молекулярной структурой неполярных (воздух, нефтяные электроизоляционные масла, парафин и т.п.) или имеющих ионную структуру (кварц, слюда, корунд и т.п.) этот вид потерь является единственным.

,

где R – активное сопротивление ДЭ, Ом;

- угловая частота, с-1;

С – емкость диэлектрика, Ф;

- циклическая частота, Гц;

- относительная диэлектрическая проницаемость;

- электрическая постоянная, ;

S – площадь измерительного электрода, м2;

h – толщина диэлектрика, м.

- плотность образца, кг/м2.

Из получившегося выражения следует, что уменьшается с увеличением частоты по гиперболическому закону. Однако потери на Э существуют лишь при низких частотах (до 103 Гц), а при частотах выше 104 Гц становится величиной незначительной – 10-4 и менее.

С увеличением частоты (в областях низких частот) снижается, так как возрастает Ir (). Величину при данной частоте можно определить, используя полученную ранее формулу, если известны значения и при данной частоте f.

С повышением температуры диэлектрические потери, обусловленные удельной электропроводностью , возрастают, так как увеличивается концентрация n ионов и их подвижность a (определяется как отношение дрейфовой скорости заряда к напряженности электрического поля E, возрастает экспоненциально с увеличением температуры):

,

где а – подвижность ионов, ;

n – концентрация ионов, м-3.

,

- максимальная подвижность иона;

Wпер – энергия перемещения иона с ловушки на ловушку (энергия перехода иона с одного равновесно положения в другое).

kT – постоянная Больцмана;

По аналогичному закону изменяется в зависимости от температуры и величина рассеиваемой мощности Р. Реактивная мощность практически от температуры не зависит.

Диэлектрические потери, вызванные релаксационными видами поляризации

Количественно могут быть оценены величиной . Наиболее часто встречаемые и важными из них являются:

1. дипольно – релаксационные потери (в полярных диэлектриках молекулярного строения);

Представим общий вид температурной зависимости тангенса угла ДП, обусловленных Д-Р поляризацией:

При нагревании возрастает, проходит через максимум и далее снижается. Это объясняется тем, что при нагревании в полярных диэлектриках молекулярного строения имеют места 2 процесса:

участок а-б: в результате ослабления межмолекулярных сил, вызванного повышением температуры, улучшаются условия ориентации диполей вдоль силовых линий поля, поэтому Д-Р П и Д-Р потери возрастают, так как вся энергия расходуется на ориентацию диполей;

участок б-в: Д-Р П и Д-Р потери уменьшаются в результате роста энергии хаотического теплового движения полярных молекул.

2. ионно-релаксационные потери (в ДЭ ионного строения аморфных или кристаллических с неплотной упаковкой ионов;

Эти потери при нагревании существенно возрастают, так как увеличивается И-Р П в результате ослабления ионных связей и облегчения перехода слабо связанных ионов в вакансии решетки, а также в результате увеличения концентрации релаксаторов (слабосвязанных ионов). И-Р потери, как и образующая их , обычно наблюдаются при частотах 106-1010 Гц.

В диэлектриках, представляющих собой композиционные материалы (полимеры с порошкообразным, волокнистым или листовым наполнителем, например, гетинакс, текстолит), а также содержащих включения из проводящей и полупроводящей примеси (напрмер пор, заполненных влагой), будут возникать дополнительно диэлектрические потери, обусловленные миграционной поляризацией.

3. потери, вызванные миграционной поляризацией.

Возникают в диэлектриках, представляющих собой композиционные материалы (полимеры с порошкообразным, волокнистым или листовым наполнителем, например, гетинакс, текстолит), а также содержащих включения из проводящей и полупроводящей примеси (напрмер пор, заполненных влагой), будут возникать дополнительно диэлектрические потери, обусловленные миграционной поляризацией.

Ввиду разнообразия структуры неоднородных диэлектриков и особенностей содержащихся в них компонентов не существует общей формулы расчета ДП этого вида.

4. Ионизационные потери – это часть мощности приложенного электрического поля, которая расходуется на ионизацию молекул газа.

Поделиться:





Воспользуйтесь поиском по сайту:



©2015 - 2024 megalektsii.ru Все авторские права принадлежат авторам лекционных материалов. Обратная связь с нами...