Главная | Обратная связь | Поможем написать вашу работу!
МегаЛекции

Экспериментальная часть работы.




1. Рисунки дифракционных погрешностей, возникающих при прохождении лазерного излучения через объектив:

Рис.4. Дифракционные погрешности.

2. Определение коэффициент увеличения оптической системы

К ´ = D Э / D,

где D э - размеры изображений отдельных проволок, D - диаметр проволок.

На рисунке 5 представлено изображение проволоки с D = 175 мкм, а размер изображения = 18 мм. Тогда коэффициент увеличения:

К ´ = 18 / 175*10^-3 = 102

Рис.5. Изображение проволоки диаметром 175 мкм.

На рисунке 6 представлено изображение проволоки с D = 150 мкм, а размер изображения = 16 мм. Тогда коэффициент увеличения:

К ´ = 16 / 150*10^-3 = 106

Рис.6. Изображение проволоки диаметром 150 мкм.

 

На рисунке 7 представлено изображение проволоки с D = 75 мкм, а размер изображения = 9 мм. Тогда коэффициент увеличения:

К ´ = 9 / 75*10^-3 = 120

Рис.7. Изображение проволоки диаметром 75 мкм.

 

3. Рисунки различных вариантов голограмм “плоскость-плоскость”

 

Рис.8. Голограмма плоскость-плоскость, при расстоянии между опорным и предметным лучами a = 1.5 мм.

Рис.9. Голограмма плоскость-плоскость, при расстоянии между опорным и предметным лучами a = 3 мм.

 

Рис.10. Голограмма плоскость-плоскость, при расстоянии между опорным и предметным лучами a = 5 мм.

 

Рис.11. Голограмма плоскость-плоскость, при расстоянии между опорным и предметным лучами a = 10 мм.

 

Рис.12. Голограмма плоскость-плоскость, при расстоянии между опорным и предметным лучами a = 12 мм.

 

4. Расчетная зависимость d = d э / К ´ = f (α) для l = 310 мм.

Угол α рассчитаем исходя из геометрии оптической схемы изображенной на рис.3 и результат представим в таблице 1:

tg(α) = a / l

Коэффициент усиления возьмем К ´ = 110, Результат представлен в таблице 2:

d = d э / К ´

 

 

Таблица 1.

a, мм α, рад
1,5 0,0048
  0,0097
  0,0161
  0,0322
  0,0387

Таблица 2.

dэ, мм d, мм
  0,045
  0,018
1,5 0,014
0,5 0,005
0,3 0,003

 

Рис.13. График зависимости толщины периода от угла встречи опорного и предметного луча.

 

 

5. Рисунки голограмм и дифракционных картин от проволок разных диаметров.

Рис.14. Голограмма проволоки диаметром 175 мкм.

 

Рис.15. Голограмма проволоки диаметром 70 мкм.

 

При интерференции двух плоских волн, имевших начальный сдвиг фаз, равный нулю, и распространяющихся под некоторым углом a, в плоскости регистрации возникает периодическое изменение плотности мощности суммарного потока. При этом период получавшихся темных и светлых полос d будет:

d = l / sin a.

Рис.16. Дифракционная картина от проволоки диаметром 70 мкм.

 

По полученной дифракционной картине от проволоки диаметром 70 мкм (рис. 16) можно рассчитать угол распространения волн:

d = 33 мм, l =, тогда sin a =, а a =

 

Рис.16. Дифракционная картина от проволоки диаметром 175 мкм.

 

По полученной дифракционной картине от проволоки диаметром 175 мкм (рис. 16) можно рассчитать угол распространения волн:

d = 36 мм, l =, тогда sin a =, а a =

 

 


Вывод.

В ходе лабораторной работы мы ознакомились с методами получения плоских голограмм простейших объектов и с факторами, влияющими на информационную емкость голограммы.

В результате проведенной работы был определен коэффициент увеличения оптической системы, были получены голограммы плоскость-плоскость, от проволок разного диаметра. С помощью полученных голограмм была рассчитана зависимость периода голограммы от угла встречи опорного и предметного лучей, угол распространения интерферирующих волн.

На графике зависимости толщины периода от угла встречи опорного и предметного луча, изображенный на рисунке 13, можно сделать вывод о том, что чем меньше угол встречи лучей, тем больше период голограмма.

 

 

Поделиться:





Воспользуйтесь поиском по сайту:



©2015 - 2024 megalektsii.ru Все авторские права принадлежат авторам лекционных материалов. Обратная связь с нами...