 |
Диаграмма термодинамического цикла Ибадуллаева
|
|
|
|
Р с
V=const
в в '
Р1 = const
д
а
V
Рис. 8
Термодинамический цикл Ибадуллаева совершается следующим образом: на участке ав диаграммы происходит политропное сжатие рабочего тела с отводом теплоты. Давление рабочего тела поднимается до величины Р1. В точке в к рабочему телу подводится часть теплоты. На изобарном участке вв ' давление рабочего тела остается равным величине Р1. На изохорном участке в ' с диаграммы при постоянном объеме подводится вторая часть теплоты. Давление рабочего тела поднимается до величины Р2. На участке сд происходит адиабатное расширение рабочего тела. На изохорном участке да диаграммы происходит обновление рабочего тела.
Теоретический цикл Ибадуллаева характеризуется показателями предварительного увеличения объема на изобарном участке и предварительного увеличения давления на изохорном участке, которые влияют на величину термического КПД.
Диаграмма расчетного цикла Ибадуллаева
Р Рb
80кг/см2 Рz
 |
60кг/см2
Рс=Р1
 |
Ра
V
ВМТ Vc Vh 140* НМТ
Рис. 9
В действительном цикле Ибадуллаева точка начала тепловыделения находится в ВМТ (верхней мертвой точке), на расширении в зоне малого изменения объема камеры сгорания часть теплоты выделяется при постоянном давлении Р1, а остальная часть теплоты выделяется при увеличивающемся до значения Рz давлении на линии расширения. При этом конец сжатия является политропным, процесс предварительного расширения является изобарным, а процесс предварительного увеличения давления условно-изохорным. Расчет термического КПД теоретического цикла Ибадуллаева должен производиться по формуле Ибадуллаева: ht= 1- (λρk -1)/ ε n 1-1 (∆ ρk + ∆ λ ∙1/ γ ∙ ρ).
|
|
|
Формула цикла Ибадуллаева:
Смешанный цикл работыбензинового ДВС с высокой степенью сжатия, в котором на первом такте производится впуск свежего заряда воздуха (либо топливно-воздушной смеси), на втором такте производится сжатие этого заряда до давления Р1, на третьем такте происходит расширение продуктов сгорания, на четвертом такте производится удаление из цилиндра продуктов сгорания, отличающийся тем, что при работе на внешней скоростной характеристике, в зависимости от частоты вращения коленчатого вала, на такте впуска производится ограничение наполнения цилиндра горючей смесью для обеспечения на рабочем такте на период распространения пламени по фронту постоянства давления Р1 путем синхронизации процесса увеличения объема камеры сгорания и давления рабочего тела. При этом точка начала тепловыделения находится в ВМТ (верхней мертвой точке). В зоне малого изменения объема камеры сгорания давление не изменяется, что соответствует в теоретическом цикле изобарному процессу Р=const. Наиболее активная фаза тепловыделения протекает на линии расширения при увеличивающемся до значения Рz давлении, что соответствует в теоретическом цикле условно-изохорному процессу V=const. В теоретическом цикле процесс сжатия является политропным, процесс предварительного расширения является сначала изобарным, затем изохорным, а процесс последующего расширения- адиабатным.
Цикл «Имам».
Основанный на термодинамических процессах идеального газа разомкнутый цикл с подводом теплоты рабочему телу сначала по изобаре (при постоянном давлении Р = const), затем по изохоре (при постоянном объеме V=const), затем по изобаре (при постоянном давлении Р = const) с отводом теплоты на сжатии, с адиабатным процессом расширения и обновлением рабочего тела по изохоре.
|
|
|
|
|
|
