Э Л Е К Т Р О М А Г Н И Т Н Ы Е Я В Л Е Н И Я
Методические указания к выполнению лабораторных работ для студентов всех специальностей
Йошкар-Ола Составители: Л.А.Григорьев, В.П.Медведчиков, Т.И.Краева, Г.Ю.Кожинова, А.С.Шилова, А.С.Масленников, Л.П.Алимбек
УДК 531 / 076.5 /: 378
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ: Методические указания к выполнению лабораторных работ для студентов всех специальностей / Сост. Л.А.Григорьев, В.П.Медведчиков, Т.И.Краева и др.: Под ред. Л.А.Григорьева. - Йошкар-Ола: МарГТУ, 2001. - 56 с.
Приведены лабораторные работы по разделу "Магнетизм" курса общей физики. Каждая работа содержит краткое теоретическое описание изучаемого явления, описание установки, порядок выполнения работы и обработки результатов измерений, вопросы самопроверки.
Рис. 33. Табл. 3. Библиогр.: 4 назв.
Печатается по решению редакционно-издательского совета МарГТУ
Рецензент - Ю.Б.Грунин, доктор химических наук, профессор МарГТУ
© Марийский государственный технический университет, 2000 ВВЕДЕНИЕ
Методические указания включают в себя восемь работ из лабораторного практикума по разделу "Магнетизм" и соответствуют учебному плану. При выполнении работ в лаборатории магнетизма студенты изучают физические явления: возникновение магнитного поля в пространстве, окружающем проводники с током, движение электронов в электромагнитном поле, намагничивание и перемагничивание ферромагнетиков, явление электромагнитной индукции и самоиндукции, эффект Холла, прохождение квазистационарного тока через цепи, содержащие R, C, L - элементы и изменение амплитуды напряжения в этих цепях, резонанс напряжений, возникновение стоячих волн в струне;
изучают физические законы: Био-Савара-Лапласа, полного тока, Фарадея, Ома для цепи переменного тока; овладевают методами расчета магнитных полей, основанными на законах Био-Савара-Лапласа и полного тока; исследуют зависимость магнитной индукции в веществе и магнитной проницаемости ферромагнетика от напряженности внешнего магнитного поля, индуктивности катушки от магнитной проницаемости среды, амплитуды вынужденных колебаний от частоты, скорости распространения поперечных колебаний в струне от ее натяжения; овладевают методами измерения величины индукции магнитного поля, магнитной проницаемости, коэрцитивной силы, остаточной индукции, коэффициента самоиндукции катушки индуктивности, удельного заряда электрона, амплитудных и эффективных значений тока и напряжения в RCL-цепях, скорости распространения поперечных колебаний вдоль струны и др.; приобретают навыки работы с приборами: генератором напряжения звуковых частот, осциллографом, амперметрами постоянного и переменного тока, цифровыми вольтметрами, автотрансформатором и др. Руководство к выполнению каждой лабораторной работы включает в себя краткое теоретическое описание физического явления, описание установки, порядок выполнения работы и обработку результатов измерений. Методические указания предназначены для студентов 1 - 2 курсов всех специальностей. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ
Индукция магнитного поля есть вектор, с которым связана та часть силы, действующая на движущийся заряд, которая пропорциональна его скорости v. Полная сила, действующая на заряд q в произвольной точке М, равна (1) где - напряженность электрического поля, а - вектор, для определения которого выражение (1) можно считать исходным. Чтобы определить индукцию B в данной точке М, необходимо: 1) Измерить силу, действующую в точке М на неподвижный заряд q. Это даст нам кулоновскую силу и напряженность электрического поля
2) Измерить силу F, действующую на заряд q в момент прохождения его через точку М с заданной скоростью v, и вычесть из нее кулоновскую силу Fк. Полученную разность сил называют силой Лоренца: (2) 3) Повторить эту операцию для всевозможных направлений скорости при постоянной величине и найти (в этом случае искомый вектор ). Тогда В = Fлmax /(q ), а направление определяется так, как
Одним из источников магнитного поля являются движущиеся заряды и, в частности, проводники с током. Согласно закону Био-Савара-Лапласа элемент провода с током I создает в произвольной точке М (рис.2.) магнитное поле с
провести суммирование (интегрирование) по всей длине провода. В качестве примера рассмотрим магнитное поле на оси z кругового тока (рис.3).Оси х и у
, (6) где S = pR2 - площадь, ограниченная контуром с током. Величину , (7) где - нормаль к площади S, связанная с направлением тока в контуре правилом правого винта, называют магнитным моментом контура. Магнитное поле витка с током в любой точке пространства пропорционально Рm и определенным образом связано с направлением В частности, формулу (6) можно записать в виде . (8) Движение заряженной частицы с зарядом e по замкнутой траектории эквивалентно круговому току I = eυ, где υ - частота обращения частицы по орбите. При этом величина орбитального магнитного момента частицы равна
Рm = eυS, (9) где S - площадь, ограниченная замкнутой траекторией частицы. Кроме орбитального магнитного момента, микрочастицы могут иметь еще собственный (спиновый) магнитный момент (см. лабораторную работу 5). Следовательно, микрочастицы (например, электрон) являются источниками магнитного поля B даже и в том случае, если бы их скорость равнялась нулю. Интересно, что спиновый магнитный момент могут иметь и нейтральные частицы (например, нейтрон). Таким образом, магнитное поле B порождается как движущимися зарядами, так и спиновыми магнитными моментами микрочастиц. 1. ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ СОЛЕНОИДА
Цель работы: экспериментальное изучение распределения магнитного поля вдоль оси соленоида. Приборы и принадлежности: соленоид, измеритель магнитной индукции Ш1-8, источник тока.
1.1 Теоретические сведения
Соленоид представляет собой тонкий провод, плотно навитый, виток к витку, на цилиндрический каркас. В отношении создаваемого им магнитного поля соленоид эквивалентен системе одинаковых круговых токов с общей прямой осью. Сначала рассмотрим один виток. Оси х, у и z выберем так, как показано на рис.1.1. Согласно формуле (6) для проекции вектора B в точках оси z имеем: , (6)
причем Вz > О во всех точках оси z. Направление В на оси витка с током определяется правилом правого винта: если головка винта вращается "вслед" за током в витке, то направление движения острия винта совпадает с направлением магнитного поля B на оси витка.
где n - число витков на 1 м длины соленоида, I - сила тока в про- воде, α1 и α2 - углы между осью и прямыми, проведенными из точки О к нижнему (z = z1) и верхнему (z = z2) витку соответственно (z1< z2). В частности, при z1= - ∞, z2= + ∞ (бесконечно длинный соленоид)
В = μonI, (1.3) а при z1= - ∞, z2= 0 или при z1= 0, z2= + ∞ (то есть на краю полу- бесконечного соленоида) , (1.4) Практически формулы (1.3) и (1.4) используются вместо выражения (1.2), если длина соленоида во много раз превышает его диаметр. Схема установки приведена на рабочем месте. Для экспериментального определения поля на оси соленоида в данной работе используется измеритель магнитной индукции ИМИ Ш-1-8, принцип действия которого основан на эффекте Холла. Эффект Холла заключается в возникновении поперечного электрического поля и разности потенциалов в металле или в полупроводнике, по которому проходит электрический ток, при помещении его в магнитное поле, перпендикулярное направлению тока. Если в магнитное поле помещен металл или полупроводник с электронной проводимостью, то электроны, движущиеся со скоростью v в магнитном поле B, под действием силы Лоренца Fл = - e [v∙B] (см. формулу (2)) отклоняются в определенную сторону (в данном случае вверх - см. рис.1.2,а), что показывает появление отрицательных зарядов на одной грани образца и соответственно недостаток их, т.е. появление положительных зарядов, на другой грани. В полупроводнике с дырочной проводимостью знаки зарядов на указанных гранях (см. рис.1.2,б) обратные.
Возникшее поперечное электрическое поле препятствует отклонению носителей заряда в магнитном поле. Разность потенциалов при эффекте Холла равна , где R – постоянная Холла, зависящая от свойств полупроводника и температуры, В – магнитная индукция, I – сила тока в образце, d – линейный размер образца в направлении вектора B. Таким образом, измеряя Холловскую разность потенциалов, возникшую в данном полупроводнике при заданных условиях, можно найти величину магнитной индукции: Поскольку при заданных R, d, I магнитная индукция пропорциональна разности потенциалов, то прибор, измеряющий разность потенциалов, можно проградуировать в единицах магнитной индукции. Датчик Холла имеет размеры 1,5х1х0,2 мм и помещается в нужную точку оси соленоида с помощью зонда "С". При этом плоскость датчика перпендикулярна к оси зонда (и к оси соленоида).
1.2. Порядок выполнения работы
А. Подготовка к проведению измерений: 1) Включить прибор в сеть. 2) Установить тумблер "СЕТЬ" на передней панели прибора Ш1-8 в верхнее положение, при этом должна загореться сигнальная лампочка. Прогреть прибор в течение 15 минут. 3) Шкалу первой декады отсчетного устройства "ОТСЧЕТ ИНДУКЦИИ, Т" установить в положение О.
4) Тумблер "ПОЛЯРНОСТЬ" установить в положение "N". 5) Тумблер "ИНДИКАТОР" установить в положение "ТОЧНО". 6) Резисторами "УСТ.НУЛЯ" - "ГРУБО", "ТОЧНО" совместить стрелку индикатора с отметкой "О" шкалы. При этом следует расположить зонд так, чтобы датчик Холла был максимально удален от источников магнитного поля. (Поскольку в данной работе измеряется индукция поля в соленоиде, а зонд "С" находится внутри его, важно, чтобы в момент установки нуля ток в соленоиде отсутствовал).
Б. Проведение измерений: 1) Включить в сеть цепь соленоида. 2) Регулятором на верхней панели установки задать определенное значение тока соленоида I, величина которого контролируется с помощью амперметра. При этом в окружающем пространстве, в том числе и в месте расположения зонда, появится магнитное поле. Стрелка индикатора на передней панели прибора Ш1-8 должна отклониться. Если стрелка отклоняется вправо, то следует изменить направление тока в соленоиде тумблером "Т" блока питания. 3) Для определения величины индукции магнитного поля установить тумблер "ИНДИКАТОР" в положение "ГРУБО", шкалу первой декады от- счетного устройства "ОТСЧЕТ ИНДУКЦИИ, Т" перевести в положение "О,О". При помощи остальных ручек "ОТСЧЕТ ИНДУКЦИИ, Т" добиться совмещения стрелки индикатора с нулем путем постепенного увеличения показаний шкал отсчетного устройства в следующем порядке: сна- чала на всех декадах выставить нули (на первой декаде - "О,О"); поворачивая переключатель второй декады на одно деление назад, аналогичные действия выполнить с переключателями третьей и четвертой декад. При этом стрелка индикатора установится на нуль, а искомое значение магнитной индукции берется по отсчетному устройству "ОТСЧЕТ ИНДУКЦИИ, Т".
1.3. Задание и отчетность
Задание 1. Построить график зависимости величины индукции магнитного поля от положения зонда на оси соленоида. 1) Установить определенное значение тока в соленоиде (не превышающее 0,7 А). 2) С помощью измерителя магнитной индукции ИМИ Ш1-8 измерить численное значение В в различных точках оси соленоида, перемещая зонд "С" от одного из концов соленоида к другому через каждые 2 см. Данные измерений занести в таблицу. 3) Повторить указанные в п.2 измерения для обратного направления тока в соленоиде, для чего переключатель на передней панели перевести в положение 2. При этом необходимо также перевести тумблер "ПОЛЯРНОСТЬ" прибора Ш1-8 в положение "S" и провести операцию установки нуля. 4) Построить график зависимости В = f(l), взяв в качестве В среднее из двух измерений при различных направлениях тока. 5) Зная число витков на единицу длины соленоида и силу тока в соленоиде, по формулам (1.3), (1.4) рассчитать В в средней и крайней точках длинного соленоида. Оценить погрешность измерений. Сопоставить полученные результаты с результатами прямых измерений.
Задание 2. Построить график зависимости магнитной индукции от силы тока в соленоиде. 1) Установить зонд в средней точке соленоида. 2) Изменяя силу тока в соленоиде от 1 А до нуля через 0,1 А, измерить индукцию магнитного поля при каждом значении I. 3) Построить график зависимости В = f(I) и объяснить полученные результаты.
1.4. Дополнительное задание
1) Провести измерения В на оси соленоида при наличии в нем полого ферромагнитного сердечника. 2) Провести измерения В в центре соленоида при наличии в нем полых сердечников из парамагнитного и диамагнитного вещества. Объяснить полученные результаты.
1.5. Контрольные вопросы
1. Как определяется индукция магнитного поля B? Единицы измерения В. 2. Сформулируйте закон Био-Савара-Лапласа. 3. Вывести формулу, описывающую магнитное поле прямолинейного проводника с током, поле витка с током, поле соленоида. 4. Что такое поток магнитной индукции, потокосцепление? 5. В чем заключается эффект Холла? Как используется это явление в данной работе? 6. Объясните результаты проведенных измерений.
Литература. [1, §§ 15,4, 15,5, 18,1, 18,2; 2, §§ 33, 36; 3, §§ 42, 43, 50].
2. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ С ПОМОЩЬЮ ТАНГЕНС-БУССОЛИ.
Цель работы: определение горизонтальной составляющей вектора магнитной индукции магнитного поля Земли для данного места. Приборы и принадлежности: источник питания, потенциометр, ключ, миллиамперметр, тангенс-буссоль.
2.1. Теоретические сведения
Земля представляет собой естественный магнит, полюса которого не совпадают с ее географическими полюсами (рис.2.1). Южный магнитный полюс S находится примерно в 450 км от северного полюса C, а северный магнитный N - в 450 км от южного географического Ю.
Географические полюса Земли - точки на ее поверхности, через которые проходит прямая (ось), вокруг которой Земля совершает суточное вращение. Магнитные полюса Земли - точки, в которых магнитное поле перпендикулярно поверхности Земли. Магнитные меридианы - это линии больших кругов, проведенные через магнитные полюса Земли, а вертикальная плоскость, проходящая через магнитный меридиан, называется плоскостью магнитного меридиана. В точках магнитного экватора А и В магнитное поле параллельно поверхности Земли, а у магнитных полюсов S и N - вертикально. Во всех остальных точках (над поверхностью Земли) магнитное поле можно представить в виде суммы двух взаимоперпендикулярных векторов и , где перпендикулярен к поверхности Земли, а направлен вдоль поверхности. Соответственно называют горизонтальной, а – вертикальной составляющей магнитного поля Земли. Если в данной точке Земли свободно подвесить магнитную стрелку, т.е. подвесить ее за центр масс так, чтобы она могла поворачиваться и в горизонтальной, и в вертикальной плоскостях, то она установится по направлению магнитного поля В в данной точке. Отметим, что – это индукция магнитного поля, именно эту величину мы имеем в виду, когда говорим о магнитном поле. Иногда говорят о напряженности магнитного поля . В вакууме , (2.1) где μo - магнитная постоянная (μo = 4π∙10-7 Гн/м). Однако в веществе и не всегда совпадают по направлению (, где - намагниченность вещества). Магнитная стрелка устанавливается в определенном направлении под действием , а не . На магнитную стрелку, помещенную в однородное поле, действует момент сил , равный векторному произведению вектора магнитного момента магнитной стрелки и вектора магнитной индукции поля . . (2.2) Модуль момента равен M = pm B sinα, где α - угол между векторами и . Если магнитную стрелку закрепить на вертикальной оси, то она повернется в горизонтальной плоскости под действием горизонтальной составляющей и установится вдоль .
2.2. Описание установки В данной работе определение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли производится с помощью прибора, называемого ТАНГЕНС-БУССОЛЬЮ (ТБ). Это короткая катушка большого радиуса (по сравнению с размером стрелки компаса), на которую намотано определенное число витков изолированного провода. Практически проволока намотана в виде кругового жгута небольшой толщины, который помещен в трубку из немагнитного материала. В центре катушки помещена на острие небольшая магнитная стрелка (при этом можно считать, что она находится в однородном поле). На рис.2.3 изображено сечение катушки горизонтальной плоскостью. - вектор магнитной индукции поля, созданного круговым током, - горизонтальная, а - вертикальная составляющие магнитного поля Земли. При прохождении тока по витку в его центре возникает магнитное поле, которое направлено перпендикулярно к плоскости витка: (2.3) где I -сила тока, n -число витков, R -радиус витка буссоли. Расчет проводится по закону Био-Савара-Лапласа. Если плоскость витка (буссоли) установить вертикально и так, чтобы продольная ось магнитной стрелки лежала в этой же плоскости (плоскости магнитного меридиана), то горизонтальная составляющая Плоскость магнитного меридиана (вертикальная)
магнитного поля Земли Вг и поле кругового тока В1 в центре буссоли окажутся перпендикулярными друг другу. Стрелка установится по направлению равнодействующей В, т.е. по диагонали прямоугольника, сторонами которого являются вектор магнитного поля кругового тока В1 и вектор магнитной индукции горизонтальной составляющей поля Земли Вг. Тогда и (2.4)
2.3. Порядок выполнения работы
1) Собрать (если не собрана) схему (см.рис.2.4). БП - блок питания. 2) Установить тангенс-буссоль в плоскости магнитного меридиана Земли (по магнитной стрелке).
записать новое отклонение стрелки α2 – (перемена направления тока позволяет избавиться от ошибки возникающей от неточного совпадения плоскости буссоли с плоскостью магнитного меридиана). Для расчета берется α = (α1 + α2)/2. 5) Такие же измерения провести при 4 других значениях тока (20, 30, 40, 50 mA). 6) Построить график зависимости tgα от токаI (рис.2.5).
(2.6) где n -количество витков и R -средний радиус витка катушки, (данные установки см. на панели тангенс-буссоли: n = витков, R = м). 8) Все наблюдения и результаты вычислений записать в табл. 1 9) Оценить погрешность измерений. 10) Сравнить полученный результат с табличным значением величины горизонтальной составляющей Вг магнитной индукции поля Земли: Вг= 20 мкТл.
2.4. Результаты измерений Таблица 1
2.5. Контрольные вопросы 1. В каких единицах измеряется индукция магнитного поля? 2. Сформулируйте и запишите закон Био-Савара-Лапласа. 3. На чем обосновано утверждение, что свободно подвешенная магнитная стрелка определяет направление вектора индукции магнитного поля? 4. Как направлены горизонтальная и вертикальная составляющие магнитного поля Земли? На рис.8 покажите индукцию ВЗ магнитного поля Земли. 5. Как и почему магнитная стрелка ориентируется в магнитном поле? 6. Как узнать направление тока в витках по отклонению стрелки? 7. Почему магнитная стрелка должна быть малых размеров? 8. Получите выражение для магнитного поля В на оси кругового тока из закона Био-Савара-Лапласа.
Литература. [1, §§ 21.1, 21.2, 21.3, 22.2; 3, §§ 39, 41, 48; 4, §§ 109, 110] 3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УДЕЛЬНОГО ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА МЕТОДОМ ФОКУСИРОВКИ ПУЧКА ЭЛЕКТРОНОВ В ПРОДОЛЬНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ.
Цель работы: определение отношения e/m, где е - величина заряд электрона, а m - его масса. Приборы и принадлежности: электронно-лучевая трубка, соленоид, осциллограф, блок питания.
3.1. Теоретические сведения
При движении в магнитном поле на электрон действует сила Лоренца (рис.3.1): , (3.1) где -е - заряд электрона (e > 0), v - скорость электрона, B - индукция магнитного поля. Таким образом, Fл = -еvB sin a, где a - угол между векторами и , а направление выбирается так, как показано на рис.3.1 (вспомните определение векторного произведения).
откуда радиус окружности, по которой движется электрон, равен , (3.3) Один оборот электрон совершает за время , (3.4) Таким образом, период обращения электрона по окружности не зависит от скорости электрона. Период определяется только величиной индукции и удельным зарядом электрона. Если угол a между векторами скорости и индукции не равен p / 2, то скорость можно представить в виде суммы: , где , а . При этом , так как . Таким образом, электрон движется с постоянной скоростью вдоль и одновременно вращается вокруг линии, параллельной , с периодом,
Предположим, что в однородном магнитном поле В из некоторой точки С вылетают электроны (пучок электронов), имеющие одинаковую скорость и разные скорости . Если « для всех электронов (малые углы α, см.рис.3.3), то . В этом случае все электроны, вылетающие из точки С, через одинаковое время Т попадут в одну и ту же точку О или, как говорят, сфокусируются в точке О. Очевидно, что Следовательно, зная расстояние СО, v и В, можно найти е/m. На этой идее и основан метод определения удельного заряда электрона в дан- ной работе. На рис.3.3 схематически показана электронно-лучевая трубка. Электроны, испускаемые горячим катодом, проходят через отверстие в диафрагме А, играющей роль анода.
ется переменное напряжение. Под действием переменного электрического поля электроны в разные моменты времени будут отклоняться на разные углы α от оси прибора и на экране трубки появится светящаяся полоска НК (см. рис.3.3). Кроме электрического поля на электрон будет действовать продольное магнитное поле соленоида, внутрь которого вставлена электронно-лучевая трубка. Таким образом, в промежутке между диафрагмой и экраном электроны будут двигаться по винтовым линиям. При увеличении магнитного поля линия НК на экране осциллографа сокращается и постепенно стягивается в точку. Эту точку называют фокусом электронов. Обозначим через Вф магнитное поле, при котором наступает фокусировка. За время Т электроны проходят отрезок L = v||Т. (3.6) Учитывая, что v|| ≈ v при малых α выражение (3.4) в формулу (3.6) получим: (3.7) Таким образом, все электроны через время, равное одному периоду, пересекут ось прибора на одинаковом расстоянии L от конденсатора. На рис.3.3 показаны траектории нескольких электронов. Все они пересекаются в одной точке О. Магнитное поле можно подобрать так, чтобы фокус пришелся как раз на флуоресцирующий экран. При этом отрезок L равен расстоянию между конденсатором и экраном, которое легко измерить. Подставляя в формулу (3.7) значение скорости из выражения (3.5), получаем расчетную формулу для удельного заряда электрона: (3.8) В данной установке используется электронный осциллограф СИ-1, электронно-лучевая трубка которого вынута из него и закреплена в соленоиде, создающем магнитное поле. Оси трубки и соленоида совпадают. Питание трубки и напряжение, подаваемое на отклоняющие пластины, подводятся многожильным кабелем. Анодное напряжение трубки измеряется электростатическим киловольтметром.
3.2. Порядок выполнения работы
1) Собрать схему (имеется на рабочем месте установки. При этом ручки осциллографа установить в положение: "Род синхронизации" - на "Внешнее, "Делитель" - на "Калибровку", "Род работы" - на "Усиление". 2) Включить блок питания осциллографа. После прогрева на экране трубки должна появиться светящаяся линия. Отрегулировать яркость и четкость линии ручками "Яркость" и "Фокус". Расположить светящуюся линию в центре экрана электронно-лучевой трубки ручками "Смещение У" и "Смещение Х". 3) С помощью ручек осциллографа "Усиление" и "Калибровка" ограничить длину светящейся линии до 1..1,5 см, чтобы угол α был мал. 4) Измерить величину ускоряющего напряжения Ua с помощью вольтметра блока питания. Величину Ua записать в таблицу измерения. 5) Включить блок питания соленоида тумблером "Сеть". Перед включением ручка "Регулировка тока соленоида" должна находиться в положении "О". 6) Постепенно увеличивая силу тока в соленоиде, добиться, чтобы светящаяся линия на экране трубки стянулась в точку при данной величине ускоряющего потенциала. При дальнейшем увеличении силы тока на экране вновь появится светящаяся линия, которая затем снова стянется в точку. Второе прохождение через фокус происходит в том случае, когда электроны на пути к экрану совершают два оборота по винтовой линии, третье прохождение - при трех оборотах и т.д. Каждое прохождение электронов фиксируется и значение тока соленоида Iсn / n (n - число прохождения электронов через фокус), соответствующее этим прохождениям, заносится в таблицу измерений. 7) На движение электронов в трубке влияют внешние поля. Наибольшее влияние на точность измерений оказывает продольное магнитное поле, складывающееся с полем соленоида. Внешнее продольное поле накладывается на поле соленоида. Для того, чтобы исключить влияние внешних полей, измерения, указанные в п.6 проводятся при двух направлениях тока в соленоиде. Это выполняется с помощью тумблера "Переполюсовка соленоида". Полученные значения I+сn при прямом включении соленоида и I-cn при обратном включении соленоида нужно усреднить для каждого прохождения электронов через фокус и среднее значение занести в таблицу измерений. Соответствующие значения Вфп найти по графику В= f(I). Если Вф1, Вф2, Вф3 - магнитные по
Воспользуйтесь поиском по сайту: ©2015 - 2024 megalektsii.ru Все авторские права принадлежат авторам лекционных материалов. Обратная связь с нами...
|