Главная | Обратная связь | Поможем написать вашу работу!

Измерение потенциалов собственной поляризации.

Измерение потенциала естественного поля U_пс сводится к замеру разности естественных потенциалов между электродом М, перемещаемым по скважине, и электродом N, находящимся на поверхности вблизи устья скважины (рис. 1). Потенциал электрода N практически сохраняется постоянным, и разность потенциалов между электродами М и N равна

Рис. 1. Принципиальная схема измерения потенциалов собственной поляризации ПС

Кривая естественных потенциалов ПС обычно записывается одновременно с кривыми сопротивления. Результаты измерений изображаются в виде кривой ПС (рис. 1), показывающей изменение величины потенциала электрического поля у электрода М с глубиной. Точка записи ΔU_пс относится к электроду М. Разность потенциалов ΔU_пс измеряется в милливольтах (мВ).

На диаграмме ПС нулевая линия отсутствует. Поэтому за условный нуль отсчета потенциалов ПС принимают линию глин (рис. 2) — прямую, проведенную через участки кривой ПС, соответствующие пластам глин. При ρ_ф> ρ_в линия глин проходит по участкам кривой ПС с максимальными значениями потенциалов ПС. Против неглинистых пластов она отклоняется от линии глин в сторону отрицательных значений потенциалов ПС, образуя симметричные относительно середины пластов минимумы (отрицательные аномалии).

Рис. 2. Пример проведения «линии глин» на диаграмме ПС

Когда ρ_ф<ρ_в (этот случай встречается значительно реже), линия глин проходит по участкам кривой ПС с минимальными значениями потенциалов ПС. Против неглинистых пластов на кривой ПС наблюдаются симметричные относительно середины пластов максимумы (положительные аномалии).

Минимальное (максимальное) показание кривой ПС против середины пласта, отсчитанное от линии глин, называется амплитудой потенциала самопроизвольной поляризации (амплитудой ПС) и обозначается ΔUпс. Первичная интерпретация диаграмм ПС сводится к определению границ и оценке литологической характеристики пластов. Чаще всего интерпретация диаграмм СП ведется в комплексе с данными других электрических методов.

Горизонтальный масштаб зарегистрированной кривой ПС указывается числом миллиВольт (мВ), приходящимся на отрезок 2 см. Знаками «+» и «-», помещаемыми по краям этого отрезка, указывается полярность кривой ПС. (Отсчет берут справа налево.) Обычно знаки «+» и «-» расположены так, что отклонение кривой влево означает уменьшение потенциала, вправо – его увеличение.

Когда среда по сопротивлению близка к однородной, точки кривой ПС, соответствующие границам пластов, определяются величиной амплитуды

ΔU_гр =ΔЕ_s/2, где

ΔЕ_s- статическая амплитуда ПС. Для нахождения границ пласта большой мощности невысокого сопротивления, где ΔU_сп ≈ ΔЕ_s, достаточно разделить ветви аномалии ПС в кровле и подошве пласта пополам и против точек, где ΔU_гр =ΔЕ_s/2, провести границы пласта (рис.3). Для пластов ограниченной мощности высокого сопротивления определение мощности и границ пластов следует производить по специальным палеткам.

Рис. 3. Отбивка границ по ПС

При количественной интерпретации диаграмм ПС для изучаемых пластов определяются статические амплитуды ΔЕ_s по величине наблюденной амплитуды ΔU_пс.

Относительная амплитуда ПС (α _пс) изучаемого пласта определяется как отношение фактической амплитуды ΔU_пс против этого пласта к максимальной (опорной) амплитуде ПС (ΔU ), встречаемой в разрезе (против неглинистого пласта, расположенного в пределах 100-200 м от изучаемого).

Кривая ПС против пород различной литологии. Песчано-глинистый разрез наиболее благоприятен для изучения по данным кривой ПС. Пески, песчаники, алевриты и алевролиты легко отличаются по кривой ПС от глин. При ρ_ф > ρ_в (прямое ПС) песчано-алевритовые пласты отмечаются минимумами потенциала на кривой ПС. Изучение фактического материала, полученного для песчано-глинистых разрезов в скважинах, и лабораторные исследования показали, что величина отклонения амплитуды ПС против глинистых песков меньше, чем против чистых (неглинистых) песков.

С увеличением в песчаном пласте количества глинистого материала возрастает коэффициент диффузионно-адсорбционного потенциала (его диффузионно-адсорбционная активность), а следовательно, и уменьшается против него отклонение кривой ПС. Диффузионно-адсорбционная активность породы определяется главным образом ее адсорбционной способностью и степенью уплотнения, которая зависит, в основном, от содержания цемента в обломочной породе, и адсорбционной активностью цементирующего вещества.

Задание 1. Изобразить принципиальную схему измерения потенциалов собственной поляризации.

Задание 2. Привести в таблице 1 информацию о ПС.

Таблица 1

Месторождение и номер скважины

Название метода

Интервал записи, м

Дата записи

Тип аппаратуры

Номинальный диаметр скважины, м

Скорость записи, м/час

Единица измерения

Масштаб записи кривой

Лаборатория

Тип кабеля

Сопротивление изоляции кабеля, Омм

Масштаб записи глубин

Сопротивление бурового раствора (в Омм) на поверхности -

Температура воздуха ^оС -

Плотность бурового раствора в г/см³ –

Водоотдача бурового раствора -

Забой (в м) скважины при проведении ГИС –

Глубины колонн и их диаметры:

Глубина колонны в м

Диаметр колонны в м

Глубина колонны в м

Диаметр колонны в м

Глубина колонны в м

Диаметр колонны в м

Задание 3. Выбрать в папке диаграмм по скважине диаграмму ПС. Определить масштаб кривой ПС. Определить масштаб записи глубины, интервал записи кривой ПС. На диаграмме провести линию глин. Выделить в разрезе 3 мощных коллектора. При этом один пласт должен быть с максимальной амплитудой ПС. Определить против выбранных коллекторов:

- амплитуды ПС в мВ ∆Uпс;

- относительные амплитуды ПС (α _пс). Результаты поместить в таблице 3.

Таблица 3

№ п/п	Кровля, м	Подошва, м	Толщина, м	Масштаб кривой	∆Uпс, мВ	α _пс	Масштаб глубин

Результаты лабораторной работы представляются в виде рисунка и таблиц.

Лабораторная работа 4

ТЕМА. Обычные зонды. Кривые обычных зондов. Кривая зондирования. Типы кривых зондирования. Определение сопротивления пластов по БКЗ

ЦЕЛЬ РАБОТЫ: Ознакомление с обычными зондами, кривыми обычных зондов, с типами кривых зондирования

Теоретическая часть 1. В методах электрического каротажа зонд состоит из одного, двух, трех и более свинцовых электродов, укрепленных на кабеле. Такие зонды используются в скважинах, заполненных буровой жидкостью или водой. Первыми установками для измерения удельного сопротивления горных пород стали применяться установки – зонды (рис. 1), состоящие из четырех электродов, обозначаемые сочетанием букв А, В, М, N в порядке расположения электродов сверху вниз и цифрами, указывающими в метрах межэлектродные расстояния (запись N0,5M2,0A означает, что между электродом N и M расстояние 0,5 м, между M и A – 2 м; электрод В находится на поверхности в близи скважины).

Рис. 1. Схема измерения удельного электрического

сопротивления горных пород

В рассматриваемых установках от блока питания БП через электроды А и В, называемые токовыми, в скважину и окружающие ее породы подается электрический ток I, создающий электрическое поле. При помощи двух других электродов М и N, называемых измерительными, регистрирующим прибором РП регистрируется разность потенциалов этого поля между двумя точками скважины. Три электрода А, М и N составляют обычный каротажный зонд, который спускают в скважину на каротажном кабеле.

В соответствии с законом Ома сопротивление проводника R пропорционально разности потенциалов на его концах (в данном случае U_M и U_N) и обратно пропорционально протекающему через него току:

R = (U_M-U_N)/I=ΔU/I.

Так как удельное сопротивление измеряется зондом, тип и размеры которого могут меняться, то

R = K(ΔU/I),

где К—коэффициент зонда, зависящий от его типа и размеров.

Среда, окружающая скважину, неоднородна. Её удельные сопротивления меняются как в вертикальном, так и в горизонтальном направлении, что обуславливается сменой пластов, наличием ПЖ и зоны проникновения. Поэтому применительно к скважинам формула дает не истинное удельное сопротивление горных пород, а некоторое усредненное, называемое кажущимся удельным электрическим сопротивлением, которое обозначается ρ_к или КС. Таким образом:

ρ_к = K(ΔU/I). (1)

Результаты измерений КС представляют в виде кривой КС, показывающей изменение этой величины с глубиной. Для ее получения достаточно, сохраняя неизменным ток I, записывать при перемещении зонда вдоль скважины изменение разности потенциалов ΔU, создаваемой электрическим током между электродами М и N. Так как ΔU в данном случае пропорциональна КС, то полученная кривая будет представлять собой кривую (диаграмму) кажущегося удельного сопротивления пород по разрезу скважины в масштабе К/I.

Электроды зондов, включенные в одну цепь (токовую или измерительную), называются парными; электрод, включенный в одну цепь с удаленным электродом - непарным. Зонд, у которого только один токовый электрод расположен в скважине, называется однополюсным. Зонд, у которого два токовый электрода расположены в скважине, называется — двухполюсным.

В зависимости от соотношения расстояний между электродами зонды бывают двух типов: потенциал - зонды и градиент - зонды. Потенциал - зонды и градиент – зонды носят название обычных зондов. Зонд, у которого расстояние между парными электродами во много раз больше расстояния между непарным называется потенциал - зондом. При измерении однополюсным зондом потенциал электрода М, ближайшего к токовому электроду, много больше потенциала удаленного электрода N (U_М>>U_N) поэтому

ρ_к = К (ΔU/I) ≈ К (U_М/I) = 4πАМ· ΔU/I.

Следовательно, удельное сопротивление пропорционально потенциалу U_М, чем и объясняется наименование рассматриваемого типа зонда. Зонд, у которого расстояние между парными электродами во много раз меньше расстояния от них до непарного электрода, называется градиент - зондом. Замеренное с этим зондом удельное сопротивление

ρ_к = К (ΔU/I) = [(4πАМ·АN)/МN] ΔU/I = [(4πАМ · АN)](ΔU/МN)/I

пропорционально значению градиента потенциала в интервале МN. Поэтому зонд с малым расстоянием между парными электродами называется градиент - зондом. По порядку расположения электродов зонды делятся на последовательные и обращенные. У последовательного зонда парные электроды находятся ниже непарного, у обращенного — парные электроды выше непарного.

Если один из парных электродов потенциал - зонда удален в бесконечность, то такой зонд называется идеальным потенциал – зондом. Расстояние между сближенными непарными электродами потенциал – зонда является размером или длиной потенциал - зонда и обозначается L или L _п. Длина потенциал - зонда определяет его радиус исследования и общий вид кривой кажущегося сопротивления. Радиус исследования потенциал – зонда равен удвоенной его длине. Точка записи у потенциал - зонда условно расположена посередине между непарными электродами обозначается через О.

Если расстояние между сближенными электродами градиент - зонда стремится к нулю, то такой зонд является идеальным градиент – зондом. Расстояние между серединой сближенных парных электродов и непарным электродом градиент – зонда является размером или длиной градиент - зонда и обозначается L или L _г. Длина градиент - зонда определяет его радиус исследования и общий вид кривой кажущегося сопротивления. Радиус исследования градиент – зонда равен его длине. Точка записи у градиент - зонда расположена посередине между парными электродами обозначается через О. Использовать идеальные градиент - зонды невозможно, так как, во-первых, нельзя изготовить зонды с бесконечно близко расположенными электродами, а во вторых при бесконечно близких друг к другу электродах разность потенциалов между ними настолько мала, что ее практически нельзя измерить.

По назначению электродов, находящихся в скважине, зонды могут быть однополюсные, или прямого питания (в скважине расположен один токовый электрод А и два измерительных— М и N и двухполюсные, или взаимного питания (в скважине два токовых электрода— А и В и один измерительный— М). Различают последовательные и обращенные трехэлектродные потенциал - и градиент - зонды.

Теоретическая часть 2.1. Последовательный градиент-зонд.

При расположении токового электрода (питающего заземления) на расстоянии Z>2L (L – длина зонда) от плоскости раздела сред, ток в пространстве, прилегающем к зонду, распространяется, как и в однородной изотропной среде (удельного сопротивления ρ₁). Величина плотности тока j равна плотности тока j_о в однородном пространстве, а кажущееся сопротивление ρ_к равно ρ₁:

(2)

При приближении зонда к плоскости раздела сред плотность тока j в районе электродов M и N плавно возрастает, что ведет к аналогичному увеличению ρ_к (рис. 2, участок ab, схема A₂M₂N₂). В момент пересечения токовым электродом А поверхности раздела сред экранное влияние среды высокого сопротивления наибольшее. В кажущееся сопротивление соответствующее этому положению токового электрода составит:

(3)

и в пределе при ρ₂ = ∞ достигает 2ρ₁, что объясняется распространением тока только в среде 1. Здесь плотность тока j превзойдет в 2 раза величину j_о; в то же число раз ρ_к превысит ρ₁.

До пересечения границы раздела электродами М и N ρ_к = 2ρ₁ρ₂/(ρ₁ + ρ₂) постоянно в связи с постоянством плотности тока на этом участке. Когда электроды М и N находятся возле границы раздела, то в среде 1

а в среде 2

В этих точках нормальная составляющая плотности тока j_n = const. Следовательно, j₁ = j₂,

(4)

Рис.2. Кривая ρ_к при пересечении последовательным идеальным

градиент- зондом раздела двух сред

Таким образом, пересечение плоскости раздела сред электродами M и N отметится на кривой ρ_к резким скачком кажущегося сопротивления (рис.2, участок cd). Так как ρ^*_к,1> ρ₁и с возрастанием ρ₂ (увеличиваясь) стремится к 2ρ₁, то и ρ^*_к,2>ρ₂, и с ростом ρ₂стремится к 2ρ₂.

При дальнейшем удалении зонда от плоскости раздела сред влияние нижней среды на распределение тока в пространстве, окружающем зонд, уменьшается (сравните картины полей тока на схемах А₃М₃N₃ и A₄М₄N₄); j стремится к j_о и ρ_к — к ρ₂(рис. 2, участок кривой de). Кажущееся сопротивление практически достигает ρ₂ на расстоянии от поверхности раздела сред, равном l,5 L.

Теоретическая часть 2.2. Обращенный градиент – зонд. Рассмотрим кривую ρ_к идеального обращенного градиент – зонда против среды, состоящей из двух полупространств нижнего низкого и верхнего высокого сопротивления с удельными электрическими сопротивлениями ρ₁ и ρ₂ соответственно (рис. 3), разделенных плоской поверхностью. Принимаем, что: 1) зонд перемещается снизу вверх; 2) влияние глинистого раствора отсутствует; 3) диаметр скважины бесконечно малый.

Рис.3. Теоретическая кривая кажущегося сопротивления идеального обращенного градиент - зонда для среды, состоящей из двух однородных изотропных полупространств нижнего низкого и верхнего высокого удельных электрических сопротивлений

При приближении зонда к границе раздела сред (рис. 3) в связи с экранированием тока верхней средой высокого сопротивления плотность тока между электродами М и N, а следовательно, и кажущееся сопротивление, уменьшаются (рис. 3, участок кривой ab). Экранное влияние верхней среды наибольшее, когда электроды М и N достигнут границы раздела сред. На этой границе ρ_к минимально и при беспредельном возрастании ρ₂ стремится к нулю. При пересечении электродами М и N плоскости раздела сред ρ_к резко возрастает и достигает величины 2ρ_1·ρ₂/(ρ₂+ρ₁) ≤ 2 ρ₁.

В силу постоянства нормальной составляющей плотности тока в точках, прилегающих к плоскости раздела

ρ^*_к,1/ρ^*_к,2= ρ₁/ρ_2,

где ρ^*_к,1 и ρ^*_к,2сопротивления нижнего и верхнего полупространств в близи поверхности раздела сред. Поэтому

(5)

Далее до пересечения плоскости раздела сред питающим заземлением на участке, равном размеру зонда, ρ_к постоянно (рис. 3, участок кривой cd). После перехода заземления А в верхнюю среду кажущееся сопротивление вследствие уменьшающегося влияния нижней проводящей среды возрастает вначале резко, а затем более плавно. Величина ρ_к асимптотически достигает ρ₂на расстоянии от плоскости раздела сред, равном двум-трем размерам зонда.

Теоретическая часть 2.3. На кривых КС градиент - зондов, границы мощных пластов отбиваются в точках экстремальных значений КС. На кривой КС потенциал - зонда границы пластов большой мощности отбиваются в точках, отстоящих от точек резкого подъема кривых на половину длины зонда, наружу от максимума для пласта высокого сопротивления и внутрь от минимума для пласта низкого сопротивления.

При обработке данных обычных зондов против мощных пластов наиболее целесообразно снимать оптимальные значения ρ_к,опт. Для этого определяется среднее кажущееся сопротивление в интервале пласта, равном разности h – АО (h – толщина пласта, АО - длина зонда). Интервал, равный длине зонда, вычитается из толщины пласта со стороны минимума (от кровли пласта при последовательном градиент - зонде, от подошвы — при обращенном).

Теоретическая часть 3. Зонды бокового каротажного зондирования условно делятся на малые и большие в соответствии с их длинами и радиусами исследования. На результаты измерения малым зондом основное влияние оказывает ближний к нему участок среды, т. е. скважина и непосредственно примыкающая к ней часть пласта. Показания большого зонда определяются величиной удельного сопротивления удаленного от него участка пород и слабо зависят от влияния скважины и зоны проникновения.

Первичная обработка данных БКЗ заключается в выделении наиболее однородных пластов, для которых возможна количественная интерпретация. При определении границ пластов по диаграммам последовательных градиент – зондов за основу берутся малые градиент – зонды из комплекса БКЗ. В этом случае, подошва и кровля пласта отбиваются по точкам, в которых ρ_к,_max и ρ_к,_min. Для определения удельного электрического сопротивления пластов снимают отчёты с диаграмм БКЗ. Отчеты с диаграмм БКЗ вносятся в таблицу.

При интерпретации данных бокового электрического зондирования на прозрачном билогарифмическом бланке с модулем 6,25 см для исследуемого пласта строится фактическая кривая зондирования (см. рис. 4), являющейся зависимостью кажущегося электрического сопротивления (вертикальная ось) от размера зонда (горизонтальная ось). Значения кажущегося сопротивления снимаются с диаграмм, записанных разными зондами БКЗ. На прозрачный бланк наносится также точка, координаты которой - сопротивление бурового раствора (откладывается по вертикальной оси) и диаметр скважины (откладывается по горизонтальной оси). Эта точка носит название «крест бланка».

Рис. 4. Фактическая кривая зондирования на прозрачном билогарифмическом бланке с модулем 6,25 см

Сопротивление бурового раствора устанавливается по диаграмме резистивиметрии и уточняется при интерпретации БКЗ. Для коллекторов значение диаметра скважины приравнивается к диаметру долота. Для неколлекторов диаметр скважины устанавливается по кривой кавернометрии или микрокавернометрии. При интерпретации данных БКЗ используется прием совмещения фактической кривой зондирования, построенной на прозрачном билогарифмическом бланке с модулем 6,25 см с палеточными (эталонными) кривыми, подходящими для интерпретируемого случая (рассчитанных для определенных условии измерений).

Совмещение проводится при соблюдении параллельности осей координат. Крест бланка накладывается на крест палетки. Палеточные кривые построены на билогорифмических бланках с модулем 6,25 см и имеют шифр, который равен отношению сопротивлению породы к сопротивлению бурового раствора. Значение шифра кривой носит название – модуль. Чтобы выбрать соответствующую палетку для интерпретации данных БКЗ, необходимо установить тип фактической кривой зондирования. Тип фактической кривой определяется после сопоставления ее с двухслойной палеткой БКЗ-1 (см. приложение 4). Существуют три типа фактических кривых зондирования.

Двухслойные кривые наблюдаются:

- в плотных породах;

- в коллекторах с глубокой зоной проникновения (диаметр зоны D во много раз превосходит d_С);

- в коллекторах, где сопротивление зоны проникновения равно сопротивлению пласта (ρ_ЗП= ρ_П) при некотором сочетании удельного сопротивления фильтрата промывочной жидкости и удельного электрического сопротивления флюида в пласте.

При наложении на двухслойные палетки интерпретируемая кривая хорошо согласуется с палеточными. Трехслойные кривые при наличии проникновения, повышающего сопротивление пласта (сопротивление раствора меньше сопротивления зоны проникновения, сопротивление зоны проникновения больше сопротивления пласта) ρ_Р<ρ_ЗП>ρ_П наблюдаются чаще всего в водоносных коллекторах, когда сопротивление фильтрата бурового раствора ρ_Ф (жидкость, которая проникает из раствора в пласт) больше сопротивления пластовой воды ρ_В и в нефтеносных и газоносных пластах с невысоким начальным нефте-, газонасыщением при вскрытии их на пресном буровом растворе.

Кривые второго типа при наложении на двухслойные палетки пересекают теоретические правой ветвью, переходя от кривых с высокими модулями к кривым с более низкими модулями.

Трехслойные кривые при наличии проникновения, понижающего сопротивление пласта (сопротивление раствора меньше сопротивления зоны проникновения, сопротивление зоны меньше сопротивления пласта) ρ_Р<ρ_ЗП<ρ_П наблюдаются в продуктивных нефте-, газонасыщенных коллекторах с высоким нефтегазонасыщением. Они также наблюдаются при условии, что сопротивление фильтрата бурового раствора меньше сопротивления пластовой воды (ρ_Ф < ρ_В). При совмещении с двухслойными палетками отмечается, что правая ветвь кривой, а иногда и вся кривая, сечет теоретические, переходя от низких к высоким модулям.

При обработке данных БКЗ необходимо располагать сведениями о диаметре скважины, о номинальном диаметре скважины. Сведения о диаметре скважины необходимы в случае, когда против пласта наблюдается каверна. Каверны чаще всего наблюдается против глин. Номинальный диаметр скважины, т.е. равный диаметру долота, характерен для плотных пород. Против проницаемых пластов диаметр скважины чаще всего меньше номинального, так как против таких пластов образуется глинистая корочка. Диаметр скважины измеряется в единицах длин. При интерпретации БКЗ принимается в метрах. При определении удельного электрического сопротивления по БКЗ проницаемых пластов диаметр скважины принимается равным номинальному, несмотря на то, что он меньше номинального. Это обусловлено тем, что сопротивление глинистой корочки мало отличается от сопротивления бурового раствора. Для определения диаметра скважины проводится запись кавернометрии. Для определения сопротивления бурового раствора записывается резистивиметрия.

Задание 1.1

1. Сделать копию рисунка 5.

Рис. 5.

Дать название каждому зонду из списка:

- последовательный идеальный потенциал – зонд,

- обращенный идеальный потенциал – зонд,

- последовательный однополюсный потенциал – зонд,

- обращенный однополюсный потенциал – зонд,

- последовательный двухполюсный потенциал – зонд,

- обращенный двухполюсный потенциал – зонд,

- последовательный идеальный градиент – зонд,

- обращенный идеальный градиент – зонд,

- последовательный однополюсный градиент – зонд,

- обращенный однополюсный градиент – зонд,

- последовательный двухполюсный градиент – зонд,

- обращенный двухполюсный градиент – зонд.

На копии рисунка 5 отметить длину каждого зонда (L); написать чему равен радиус исследования R через L.

Задание 1.2

Вычислить коэффициенты зондов, представленных на рисунке 6.

Для потенциал – зонда:

- К= 4πLз,

где Lз – длина зонда в м;

- для градиент – зонда К = (4π×L1×L2)/ l,

где L1 – расстояние от непарного электрода до ближнего парного электрода, L2 – расстояние от непарного электрода до дальнего парного электрода, l – расстояние между парными электродами.

Рис. 6 Комплекс обычных зондов, входящих в обязательный комплекс ГИС

Задание 1.3

В папке с диаграммами ГИС найти диаграммы обычных зондов, представленных на рисунке 6. В таблице 1 представить информацию об обычных зондах, использованных при исследовании скважины.

Таблица 1

Шифр зонда	Название зонда	Длина зонд, м	Радиус исследования, м	Интервал записи, м	Скорость записи, м/час	Дата записи	Тип аппаратуры	Масштаб записи глубин	Масштаб записи кривой

Задание 2.1. Построить в ручном варианте теоретическую кривую кажущегося сопротивления идеального последовательного градиент - зонда по её характерным точкам и участкам для среды, состоящей из двух однородных и изотропных полупространств нижнего низкого и верхнего высокого сопротивлений. Запись кривой снизу вверх. Ось глубины записи Н_з направлена вниз вертикально. Значениями сопротивлений сред, длиной зонда задаться произвольно. При построении кривой использовать информацию, приведённую в «теоретической части 2.1-2.5».

Задание 2.2. Построить в ручном варианте теоретическую кривую кажущегося сопротивления идеального последовательного градиент - зонда для разреза, представленного переслаиванием мощных пластов высокого и низкого сопротивлений. Значениями сопротивлений сред, длиной зонда задаться произвольно. При построении кривой использовать информацию, приведённую в «теоретической части 2.1-2.5».

Задание 2.3. Против кривой последовательного градиент - зонда, построенной в задании 2.2, отметить:

- участки толщин, которые исключаются при снятии отчётов против пластов;

- вертикальной чертой отчёт против кривой.

Задание 3.1.

Используя диаграмму ПС выделить в разрезе пласт однородных глин. Снять с БКЗ отчёты против выбранного пласта. Результаты привести в таблице (см. таблицу 5). Определить:

- по диаграмме кавернометрии диаметр скважины против пласта (записать в таблицу 5);

- по диаграмме резистивиметрии сопротивление бурового раствора (записать в таблицу 5).

На прозрачном билогарифмическом бланке построить фактическую кривую зондирования и крест бланка. Определить тип построенной кривой и сопротивление пласта по палетке БКЗ-1.

Задание 3.2.

Используя диаграмму ПС выделить в разрезе однородный коллектор. Снять с БКЗ отчёты против выбранного пласта. Результаты привести в таблице (см. таблицу 5). Определить:

- по диаграмме кавернометрии значение номинального диаметра скважины (записать в таблицу 5);

- по диаграмме резистивиметрии сопротивление бурового раствора (записать в таблицу 5).

На прозрачном билогарифмическом бланке построить фактическую кривую зондирования и крест бланка. Определить тип построенной кривой зондирования, сопротивление зоны проникновения пласта по палетке БКЗ-1 (по аналогии с определением сопротивления пласта глин).

Таблица 5

№№ скв.

Интервал коллектора, м

Н, м

рc, Омм

dн, м

dс, м

рзп, Омм

D/dн

рп, Омм

Кол-кие св-ва

АО 0,45

АО 1,05

АО 2,25

АО 4,25

АО 8,5

кровля

подошва

Омм

⇐ Предыдущая 1 234 5 Следующая ⇒