 |
Таблица 4. Последовательность строительства космического атома. Невзирая на любые отклонения от нормальной последовательности
|
|
|
|
ТАБЛИЦА 4
ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОСТЬ СТРОИТЕЛЬСТВА КОСМИЧЕСКОГО АТОМА
| Атомный номер | Элемент | Атомная масса | 51. 73 n |
| *к-Kr | |||
| *к-A | |||
| к-Mg | |||
| (10) | *к-Ne | ||
| к-F | |||
| (8) | к-O | ||
| *к-N | |||
| к-C | |||
| *к-B10 | |||
| 4-½ | к-B9 | ||
| к-Be8 | |||
| 3-½ | *к-Be7 | ||
| к-Li6 | |||
| 2-½ | *к-Li5 | ||
| * член последовательности распада | |||
Большинство зафиксированных экспериментальных результатов упускает многие шаги в полной последовательности. Значит ли это, что совершаются двойные или тройные скачки, или исследователи упустили промежуточные стадии, не ясно до сих пор. Однако самый полный набор результатов - серии “сигма” - достаточно близок к теоретической последовательности. И это предполагает, что процесс строительства шаг за шагом происходит так, как указано в таблице 4.
Невзирая на любые отклонения от нормальной последовательности, которые могли иметь место раньше, первая фаза процесса строительства атома всегда завершается к-Li5 (омега частицей с массой 1676 мэв) потому, что, как очевидно из описания шагов при распаде космического луча, для достижения дальнейшего уменьшения атомного номера движение должно входить во второе измерение. Это требует относительно большого увеличения энергии - с 1676 до 3104 мэв. В процессе распада альтернативы не существует, и должно иметь место большое падение энергии. Но в обратном процессе возможно прибавление энергии в меньших количествах. Это возможно по той причине, что в окружении избыточной энергии космический атом обладает способностью сохранять дополнительные гравитационные изменения.
|
|
|
В области строительства атома удвоенно (гравитационно) заряженным космическим элементом с самой низкой энергией является к-криптон - первый атом, который может формироваться в результате преобразования материальных частиц. Энергетическая разница между удвоенно заряженным к-криптоном и последним одно заряженным продуктом к-Li5 значительна (238 мэв). И все серии строительства космического атома теоретически включают как удвоенно заряженный к-криптон, так и одно заряженный к-Li5. На самом деле, имеются промежуточные стадии. Все кроме самого последнего, небольшого приращения массы, требующегося для второго заряда, прибавляются в форме атомов к-криптона (52 мэв каждый), как при строительстве массы вращения; и такое прибавление осуществляется четырьмя шагами. Аналогично, возможны промежуточные стадии между к-Be7 и к-Li6, а также между к-Li6 и к-Li5, если для интервала между космическими элементами требуются два приращения массы с-криптона.
После удвоенно заряженного к-криптона следует обычная последовательность с некоторыми пропусками или отклонениями, которые, как упоминалось раньше, могут или не могут представлять истинный ход событий. После удвоенно заряженного к-Li5 с массой 2607 мэв, процесс строительства атома вновь достигает одномерного ограничения. Третий заряд прибавляется так же, как второй, начиная новые серии резонансов, которые простираются до 3104 мэв, требующиеся для создания первой частицы, обладающей скалярным движением в двух измерениях.
Таблица 5 сравнивает теоретические и наблюдаемые величины масс частиц, входящих в несколько серий зафиксированных резонансов. Соответствие настолько близко, насколько этого следовало ожидать, учитывая трудности, связанные с осуществлением замеров. В более чем в трех из общего числа случаев измеренная масса находится в пределах отклонения в 10 мэв от теоретической величины. Также стоит отметить: в единственном случае, где имеется достаточно замеров для обеспечения хорошей средней величины для индивидуального космического элемента - 11 измерений для к-Li5 - наблюдается точная согласованность между средней и теоретической массой.
|
|
|
Все одно заряженные переходные частицы, движущиеся только в одном измерении, устойчивы к распаду приблизительно 10-10 секунд. Однако они крайне чувствительны к фрагментации при условиях, превалирующих в ускорителях. И лишь частицы с низкой массой достаточно долго избегают фрагментации, чтобы распадаться. Срок жизни более тяжелых частиц ограничен фрагментацией до абсолютного минимума, который, представляется единицей времени, соответствующей трем скалярным измерениям движения или 10-24 секунд.
ТАБЛИЦА 5
“БАРИОННЫЕ РЕЗОНАНСЫ”
| к-Атомный номер | Элемент | Грав. | Пром. стадия | Теоретич. | Масса | Набл. *** | |||||||
| Серии сигма
| |||||||||||||
| *к-N | |||||||||||||
| к-Be8 | |||||||||||||
| 3-½ | *к-Be7 |
| |||||||||||
| к-Li6 |
| ||||||||||||
|
|
| a |
| ||||||||||
| 2-½ | *к-Li5 | ||||||||||||
|
|
| a | |||||||||||
|
|
| b | |||||||||||
|
|
| c |
| ||||||||||
|
|
| d |
| ||||||||||
| *к-Kr | |||||||||||||
| *к-Ar | |||||||||||||
| к-Mg |
| ||||||||||||
| *к-Ne | |||||||||||||
| к-F |
| ||||||||||||
| к-O |
| ||||||||||||
| *к-N |
| ||||||||||||
| *к-B | |||||||||||||
| к-Li6 | |||||||||||||
| 2-½ | *к-Li5 | ||||||||||||
| *к-Ne |
| ||||||||||||
| Серии лямбда
|
|
|
| ||||||||||
| *к-Ne | |||||||||||||
| к-Be8 | |||||||||||||
| к-Li6 | |||||||||||||
| 2-½ | *к-Li5 | ||||||||||||
|
| a |
| |||||||||||
|
| b | ||||||||||||
|
| c | ||||||||||||
|
| d |
| 1870-1860 | ||||||||||
| к-Mg |
|
| 2020-2010 | ||||||||||
| к-O |
| ||||||||||||
| к-Be8 |
| ||||||||||||
| 2-½ | *к-Li5 |
| |||||||||||
|
|
|
|
| ||||||||||
| Серии кси
| |||||||||||||
| *к-B |
|
| |||||||||||
| к-Li6 |
|
| |||||||||||
| 2-½ | *к-Li5 |
| |||||||||||
|
| c |
| |||||||||||
| *к-Kr |
|
| |||||||||||
| *к-Ne |
| ||||||||||||
| *к-B |
| ||||||||||||
| к-Li5 |
| ||||||||||||
|
| Серии N |
|
| ||||||||||
| 3-½ | *к-Be7 |
|
| ||||||||||
| к-Li6 |
| ||||||||||||
| 2-½ | *к-Li5 |
| |||||||||||
|
| a |
| |||||||||||
|
| b |
| |||||||||||
|
| d |
| |||||||||||
| *к-St |
| ||||||||||||
| *к-Ne |
| ||||||||||||
| к-O |
| ||||||||||||
| к-C |
| ||||||||||||
| *к-B |
|
| |||||||||||
| 2-½ | *к-Li5 |
|
| ||||||||||
| *к-Ne |
|
| |||||||||||
| Серии дельта
| |||||||||||||
| к-C |
|
| |||||||||||
| 2-½ | *к-Li5 |
| |||||||||||
|
| d |
| |||||||||||
| *к-Kr |
|
| |||||||||||
| *к-Ar |
| ||||||||||||
| к-C |
| ||||||||||||
| 3-½ | *к-Be7 |
|
| ||||||||||
| *к-Kr |
|
| |||||||||||
* последовательность распада
** хорошо установленные резонансы
*** менее определенные резонансы
В современной научной литературе подборки данных о частицах - информация в связи с сериями резонансов, обсужденных до сих пор - представлены под заголовком “Барионные резонансы”. Дальнейшая классификация под заголовком “Мезонные резонансы” предоставляет аналогичную информацию, касающуюся частиц, наблюдаемых с помощью разнообразия других техник. Конечно, это сущности той же природы – космические элементы в области распада – и в значительной степени те же элементы, но из-за широкого разнообразия условий, при которых они получены, список мезонов включает ряд дополнительных элементов. Конечно, он включает все элементы обычной последовательности строительства атома (где к-Ne и к-О заменены на к-F, как уже отмечалось) и один дополнительный изотоп к-Сi11. В таблице 6 массы, выведенные из экспериментов, сравниваются с теоретическими массами космических элементов. Названия, ныне присвоенные наблюдаемым частицам, значения не имеют и опущены.
|
|
|
При подготовке этой таблицы наблюдаемые частицы сначала присваивались соответствующим космическим элементам (присвоение, которое могло быть сделано без неясности), поскольку максимальные экспериментальные отклонения от теоретических масс во всех, кроме нескольких, примерах значительно меньше, чем разницы масс между последовательными элементами или изотопами. На основании допущения, что отклонения зафиксированных величин от истинных масс частиц возникают благодаря эффектам, случайно связанным с истинными массами, индивидуальные величины были усреднены по сравнению с теоретическими массами. Близкое соответствие между двумя наборами значений не только подтвердило статус наблюдаемых частиц как космических элементов, но и подкрепило допущение случайных отклонений, на которых основывалось усреднение. Частично, отклонения являются результатом неточностей в получении и обработке экспериментальных данных. Также они могут включать случайное распределение различий реального характера - более “тонкой структуры”, которая, как отмечалось раньше, еще не изучена в контексте СТОВ.
Усредненные величины показаны в скобках. Там, где имеются лишь единичные замеры, отклонения от теоретических величин естественно больше; но они пребывают в той же области, что и индивидуальные величины, входящие в усреднение. Более долгоживущие продукты распада, такие как к-Ne и к-N, обычно не относятся к резонансам. Они включены в таблицу для демонстрации полной картины. Бесспорно, оставшиеся в таблице пропуски будут заполнены по мере осуществления дальнейшей экспериментальной работы. Многие пропуски, а конкретно в верхней части области массы, можно заполнить немедленно, просто объединяя таблицы 5 и 6. Разница между двумя наборами резонансов обуславливается лишь различием экспериментальных техник, посредством которых были получены зафиксированные величины. Все переходные частицы, не взирая на категорию, к которой они сейчас приписаны, являются космическими элементами или изотопами с гравитационными изменениями материального типа или без них.
Отсутствие единично (гравитационно) заряженных частиц, соответствующих к-В9 из списка наблюдаемых резонансов, довольно заметно, особенно потому, что подобная частица с двойным атомным весом к-F18 тоже упущена, как отмечалось раньше. Причина такой аномалии пока не известна.
|
|
|
|
|
|
