 |
Глава шестая. Электромагнитная индукция
|
|
|
|
Глава шестая. Электромагнитная индукция
§ 44. Получение индуктированной электродвижущей силы (э. д. с. )
Возьмем постоянный магнит 1 (рис. 91, а) и будем опускать его в катушку 2 (соленоид). Мы увидим, что стрелка гальванометра 3, включенного в цепь, отклонится (например, вправо). Это указывает на возникновение э. д. с. и появление тока в соленоиде.
Рис. 91. Зависимость направления индуктированной э. д. с. от направления магнитного поля и направления движения магнитного поля по отношению к проводнику
Если прекратить движение магнита, то стрелка гальванометра вернется в нулевое положение (рис. 91, б). Это показывает, что для появления индуктированной э. д. с. недостаточно иметь магнитное поле и проводник, нужно еще, чтобы они двигались одно относительно другого.
Вынимая магнит из катушки (рис. 91, в), можно заметить, что стрелка гальванометра отклонится, но уже в другую сторону (влево). Это показывает, что направление индуктированной э. д. с. зависит от направления движения магнитного поля, пересекающего неподвижный проводник, или от направления движения проводника, пересекающего магнитное поле.
В приведенном опыте мы видели, что при опускании постоянного магнита в катушку стрелка гальванометра отклонялась вправо в том случае, когда магнит был расположен северным полюсом вниз (см. рис. 91, а). Если повернуть магнит северным полюсом вверх и снова опускать в катушку, то стрелка гальванометра отклонится в другую сторону, т. е. влево (рис. 91, г). Это показывает, что направление индуктированной э. д. с. зависит еще от направления магнитного поля.
Явление возникновения э. д. с. в контуре при пересечении его магнитным полем называется электромагнитной индукцией и было открыто английским физиком М. Фарадеем в 1831 г.
|
|
|
Если к замкнутому проводнику 1 (рис. 92) приближать (или удалять) проводник 2, по которому проходит электрический ток I, то в проводнике 1 будет индуктироваться э. д. с. Точно так же, если оба проводника 1 и 2 оставлять неподвижными, но изменять ток, либо разрывать или замыкать цепь, в которую входит проводник 2, то в проводнике 1 будет появляться индуктированная э. д. с. Возникновение э. д. с. во втором контуре вследствие изменения тока в первом контуре называется взаимоиндукцией. Она имеет место в трансформаторах, индукционных катушках и т. д. Индуктированную э. д. с. можно получить еще следующим образом.
Рис. 92. Взаимоиндукция
Известно, что проводник, по которому течет электрический ток, окружен магнитным полем. Если изменять величину или направление тока в проводнике или размыкать и замыкать электрическую цепь, питающую проводник током, то магнитное поле, окружающее этот проводник, будет изменяться. Изменяясь, магнитное поле проводника пересекает этот же самый проводник и наводит в нем э. д. с. Это явление называется самоиндукцией. Сама индуктированная э. д. с. называется э. д. с. самоиндукции.
§ 45. Величина и направление индуктированной э. д. с
Индуктированная э. д. с. возникает в следующих трех случаях:
когда движущийся проводник пересекает неподвижное магнитное поле или, наоборот, перемещающееся магнитное поле пересекает неподвижный проводник; или когда проводник и магнитное поле, двигаясь в пространстве, перемещаются один относительно другого;
когда переменное магнитное поле одного проводника, действуя на другой проводник, индуктирует в нем э. д. с. (взаимоиндукция);
когда изменяющееся магнитное поле какого-либо проводника индуктирует в нем самом э. д. с. (самоиндукция).
Таким образом, всякое изменение во времени величины магнитного потока (Δ Φ /Δ t), пронизывающего проводящий контур (виток, рамку), сопровождается появлением в этом проводниковом контуре индуктированной э. д. с. е:
|
|
|
e = Δ Φ /Δ t,
где Δ Φ - магнитный поток, пересеченный проводником за промежуток времени Δ t.
Величина индуктированной э. д. с. в проводнике зависит:
от величины индукции В магнитного поля, так как чем плотнее расположены магнитные линии, тем большее число их пересечет проводник за единицу времени (секунду);
от скорости движения проводника V в магнитном поле, так как при большей скорости движения проводник может больше пересечь магнитных линий в секунду;
от активной (находящейся в магнитном поле) длины проводника, так как длинный проводник может больше пересечь магнитных линий в секунду; от величины синуса угла а между направлением движения проводника и направлением магнитного поля (рис. 93).
Рис. 93. Разложение скорости движения проводника в магнитном поле
Раскладываем вектор скорости движения проводника в магнитном поле на две составляющие: Vн - составляющую, нормальную к направлению поля (Vн = V ⋅ sin α ), и Vt - тангенциальную составляющую (Vt = V ⋅ cos α ), которая не принимает участия в создании э. д. с., так как при движении под воздействием тангенциальной составляющей проводник двигался бы параллельно вектору В и не пересекал бы линий магнитной индукции.
Величина индуктированной э. д. с. может быть найдена по формуле
e = BlV sin α,
где В - величина магнитной индукции, тл;
l - активная длина проводника, м;
V - скорость движения проводника, м/сек;
α - угол пересечения.
Как было отмечено выше, направление индуктированной э. д. с. зависит от направления движения проводника и от направления магнитного поля.
Для определения направления индуктированной э. д. с. в проводнике, движущемся в магнитном поле, служит " правило правой руки". Оно заключается в следующем: если мысленно расположить правую руку в магнитном поле вдоль проводника так, чтобы магнитные линии, выходящие из северного полюса, входили в ладонь, а большой отогнутый палец совпадал с направлением движения проводника, то четыре вытянутых пальца будут показывать направление э. д. с., индуктированной в проводнике (рис. 94).
|
|
|
Рис. 94. Определение направления индуктированной э. д. с. в проводнике по 'правилу правой руки'
В случаях, когда проводник остается неподвижным, а магнитное поле движется, для определения направления индуктированной э. д. с. следует предположить, что поле остается неподвижным, а проводник движется в сторону, обратную движению поля, и применить также " правило правой руки".
|
|
|
