Рисунок 22

На этом основании, когда два магнитно заряженных атома сближаются друг с другом, северный полюс одного атома притягивается к южному полюсу другого атома. Результирующая структура – линейная комбинация северного полюса, нейтральная комбинация обоих полюсов и южный полюс. Прибавление третьего магнитно заряженного атома превращает южный полюс в нейтральную комбинацию, но оставляет новый южный полюс на новом конце структуры. Могут происходить и дальнейшие прибавления такого рода, ограниченные лишь температурными и другими разрушительными силами. Подобную стрелу атомов с северным и южным полюсами на противоположных концах можно создавать введением атомов намагниченной материи между магнитно заряженными атомами двухатомной комбинации. Разделение подобной структуры в любой точке ломает нейтральную комбинацию и оставляет северный и южный полюса на концах каждого сегмента. Следовательно, на сколько частей не делился бы намагниченный материал, в каждом фрагменте материала всегда имеются северный и южный полюса.

Благодаря направленному характеру магнитных сил они подвергаются экранированию так же, как электрические силы. С другой стороны, гравитационная сила не может экранироваться или модифицироваться никоим образом. Многие наблюдатели сочли это указанием на то, что гравитационная сила должна обладать абсолютно другой природой. Такое впечатление усугубляется трудностью обнаружения подходящего места гравитации в основной физической теории. Основная цель теоретиков, работающих над проблемой построения “общей теории” или “единой теории” физики – найти место гравитации в своей теоретической структуре.

Сейчас развитие теории вселенной движения показывает, что гравитация, статическое электричество и магнитостатика – явления одного и того же рода. Они отличаются друг от друга лишь числом действующих скалярных измерений. Благодаря симметрии пространства и времени в этой вселенной каждый вид силы (движения) обладает противоположно направленным партнером. Гравитация не исключение, она имеет место, как во времени, так и в пространстве. Следовательно, она подвергается тому же дифференцированию между положительным и отрицательным, что и дифференциация, которую мы обнаруживаем в электрических силах. Но в материальном секторе вселенной итоговое гравитационное влияние всегда происходит в пространстве, то есть, отсутствует действующая отрицательная гравитация. В космическом секторе оно всегда происходит во времени. Поскольку гравитация трехмерна, не может быть любой пространственной дифференциации вида, который мы обнаруживаем в магнетизме.

В результате отсутствия понимания истинной связи между электромагнитными и гравитационными феноменами, традиционная физическая наука не способна сформулировать теорию, относящуюся к обеим сферам. Ее подход к проблеме – допускать, что электричество фундаментально, и воздвигать структуру физической теории на этом основании. Чтобы привести наблюдения и измерения в соответствие с теорией, основанной на электричестве, требуются дальнейшие допущения. Таким образом, гравитации присвоили статус необъяснимой аномалии. Так случилось из-за способа построения теорий, а не из-за какой-либо особенности гравитации. Если бы подход изменился, физическая теория строилась бы на основании допущения, что гравитация фундаментальна, а “не усвоенными” пунктами оказались бы электричество и магнетизм. Единую теорию, которую пытаются построить исследователи, можно создать лишь посредством развития, такого как представленного в данной работе. Оно покоится на прочном фундаменте понимания, где каждому из трех базовых феноменов отводится свое надлежащее место.

Помимо влияний разницы в числе скалярных измерений, свойства вибрации вращения, составляющей магнитный заряд, совпадают со свойствами вибрации вращения, составляющей электрический заряд. Отсюда в надлежащих материалах можно индуцировать магнитные заряды. Материалы, в которых индуцируются магнитные заряды, ведут себя как постоянные магниты. По существу, некоторые материалы становятся постоянными магнитами, когда в них индуцируются магнитные заряды. Однако лишь относительно небольшое число элементов способно намагничиваться в значительной степени; то есть, обладать свойством, известным как ферромагнетизм.

Традиционные теории магнетизма не имеют объяснения ограничению намагничивания элементов. Конечно, эти теории подразумевали бы, что оно должно быть общим свойством материи. На основании ранее упомянутых допущений электроны, которые традиционная теория рассматривает как составляющие атомов, являются миниатюрными электромагнитами и создают магнитные поля. В большинстве случаев допускается, что магнитные поля атомов ориентированы случайно и отсутствует итоговая магнитная результирующая. “Однако имеется несколько элементов, в атомах которых поля, созданные разными электронами, взаимно уничтожаются не полностью. Такие атомы обладают итоговым магнитным полем. У некоторых материалов… магнитные поля атомов выстраиваются в линию друг с другом”. 81 Допускается, что такие материалы обладают магнитными свойствами. А вот почему эти несколько элементов должны обретать свойство, которым не обладает большинство элементов, не уточняется.

 В целях объяснения в терминах вселенной движения нам потребуется рассмотреть природу атомного движения. Если к трехмерной комбинации движений, составляющих атом, прибавляется двумерная, положительная вибрация вращения, это меняет величины движений. Результат – не один и тот же атом с магнитным зарядом, а атом другого вида. Результат подобного прибавления будет исследоваться в главе 24. Как отдельная сущность магнитный заряд может существовать лишь в атоме, составленном так, что имеется часть атомной структуры, способная вибрировать двумерно и независимо от основного тела атома. Если нас волнует магнитное вращение, требование удовлетворяется тогда, когда вращение асимметрично; то есть, в одном из двух магнитных измерений имеется n единиц смещения, а в другом – n + 1.

На этом основании симметричные элементы группы Б, обладающие магнитными вращениями 1-1, 2-2, 3-3 и 4-4, исключаются. Хотя магнитный заряд не обладает третьим измерением, электрическое вращение, с которым он связан в трехмерном движении атома, не должно зависеть от вращения, связанного с оставшейся частью атома. Следовательно, электрическое смещение вращения должно превышать 7, так чтобы одна полная единица (7 единиц смещения плюс уровень первичной единицы) могла оставаться с основным телом магнитного вращения, в то время как избыток относится к магнитному вращению. Более того, электрическое смещение должно быть положительным, поскольку система отсчета не может вмещать два разных отрицательных смещения (движение во времени) в одной и той же атомной структуре. Следовательно, полностью исключаются электроотрицательные смещения (III и IV). Влияние всех исключений – ограничение магнитных зарядов до элементов Деления II, групп 3А и 4А.

В группе 3А первым элементом, способным принимать магнитный заряд в обычном состоянии, является железо. Такое положение №1 особенно благоприятно для намагничивания, поэтому железо до сих пор остается самым магнитным из элементов. Теоретическое объяснение данного позиционного преимущества еще не доступно. Два следующих элемента, кобальт и никель, тоже магнитные, поскольку их электрическое смещение обычно положительное. В особых условиях смещения хрома (6) и магния (7) увеличиваются соответственно до 8 и 9 с помощью переориентации относительно новой нулевой точки, что объяснялось в главе 18 тома 1. Тогда эти элементы тоже способны принимать магнитные заряды.

Согласно предыдущему объяснению атомных характеристик, требующихся для приема магнитного заряда, другими магнитными элементами являются лишь члены Деления II Группы 4А. Теоретическое ожидание совпадает с наблюдением, но имеются пока необъяснимые различия между магнитным поведением этих элементов и элементов Группы 3А. В Группе 4А магнитная сила меньше. Лишь один из элементов этой группы, гадолиний, магнитен при комнатной температуре, и он не занимает того же положения в группе, что и железо - самый магнитный элемент Группы 3А. Однако самарий, находящийся в положении железа, не играет важной роли во многих магнитных сплавах. Гадолиний находится на два положения выше в атомных сериях, что может указывать на то, что он подвергается модификации, подобной модификации, присущей низшим элементам Группы 3А, но противоположно направленной.

Если на основании поведения в некоторых сплавах мы приписываем некоторые магнитные свойства ванадию, все элементы Деления II Групп 3А и 4А обладают степенью намагничиваться при надлежащих условиях. Большее число магнитных элементов в Группе 4А – это отражение большего размера 32-х элементов группы, который помещает эти элементы в деление II. В связи с магнитными свойствами редкоземельных элементов Группы 4А имеется ряд еще необъяснимых особенностей в положениях элементов в атомных сериях. Возможно, они связаны с другими еще необъяснимыми отклонениями в поведении этих элементов, которые были замечены при обсуждениях других физических свойств. Магнитные способности элементов деления II и сплавов переносятся в некоторые соединения. Но такие простые соединения как бинарные хлориды, окиси и так далее – не магнитные; то есть, не способны принимать магнитные заряды ферромагнитного типа.

В исследовании отдельных магнитных явлений наша первая забота – установление правильных размерностей величин, с которыми мы будем работать. Эту операцию нам приходилось выполнять в каждой исследуемой сфере. Она вдвойне важна в случае магнетизма, из-за путаницы с размерностями, существующей в этой сфере. Главная причина путаницы - отсутствие в традиционной физической теории любой правомочной общей структуры, к которой могут относиться размерности электрических и магнитных величин. Привычное присвоение размерностей на основании анализа в компонентах массы, длины и времени дает удовлетворительные результаты в механической системе величин. Все, что необходимо для превращения механических величин в корректные размерности пространства-времени, - это осознание размерности массы t³/s³. Но расширение системы на электрические и магнитные величины встречается с серьезными трудностями. Малколм МакКейг комментирует это так:

“По поводу размерностей электрических величин высказаны весьма противоречивые утверждения. Одни авторы утверждают, что выражение размерностей всех электрических и магнитных величин в терминах массы, длины и времени невозможно, другие авторы, такие как Джинс и Николсон, поступают именно так”. 82

Природу проблемы, с которой сталкиваются теоретики в попытке создания точного и согласованного набора размерностей в терминах массы, длины и времени, можно выявить путем сравнения размерностей, приписанных одной из базовых электрических величин, электрическому току, с правильными пространственно-временными размерностями, определенными нами на предыдущих страницах. В терминах массы, длины и времени ток обладает размерностями M¹ /2L¹ /2T^-1. Будучи преобразовано в пространственно-временные размерности, это выражение принимает вид (t³/s³)¹ /2 x s¹ /2 x t-1 = t¹ /2/s. Правильными размерностями являются t/s. Причина расхождения в том, что размерности в терминах массы, длины и времени берутся из уравнений силы и, следовательно, отражают ошибки традиционной интерпретации данных уравнений. Дальнейшая ошибка, возникающая за счет неспособности увидеть разницу между электрическим током и количеством электричества, прибавляется тогда, когда размерности присваиваются электрическому току, и конечный результат не обладает сходством с правильными размерностями.

Система СИ и ее предшественницы частично избегают проблемы с помощью чрезмерного усилия приписать электрическому заряду размерности массы, длины и времени и рассмотрения заряда как дополнительной базовой величины. Здесь, вновь, не осознается различие между зарядом и количеством, что приводит к неверным размерностям для электрического тока. Они установлены как Q/T, пространственно-временным эквивалентом которых является 1/s, вместо правильных s/t. Поэтому обе системы размерностей неверны почти в каждом электрическом и магнитном применении и не служат полезной цели.

В ходе изучения основ электричества нам удалось установить правильные размерности электрических величин путем использования механических размерностей как основы и воспользоваться преимуществом эквивалентности механических и электрических явлений. Такой подход не возможен в применении к магнетизму. Но у нас имеется хорошая альтернатива, поскольку наша теория указывает на существование особого соотношения размерностей между магнитными величинами и соответствующими электрическими величинами, размерности, которые мы уже установили.

Основное отличие электричества от магнетизма состоит в том, что электричество одномерно, а магнетизм двумерен. Однако различные перестановки и комбинации единиц движения, которые вызываются различиями между одной физической величиной и другой, являются феноменами лишь одного скалярного измерения, измерения, представленного в системе отсчета. Не более одного измерения можно свести к компонентам посредством введения размерностей пространства (или времени). Из этого следует, что прибавление второго измерения движения к количеству электричества принимает форму простой единицы обратной скорости, t/s. Следовательно, размерности величин магнетизма, соответствующие любой данной величине электричества, составляют t/s раз размерностей величины электричества. Размерности, выведенные для основных магнитных величин, приведены в таблице 30.