Таблица 34: Диамагнитная восприимчивость

kr

I

DI/m

Выч.

Набл.

 

ПАРАФИНЫ

 

пропан	0, 834	2, 00	0, 077	0, 911	0, 919*	0, 898
пентан	0, 818	2, 00	0, 048	0, 866	0, 874*	0, 874
гексан	0, 816	2, 00	0, 040	0, 856	0, 865*	0, 858	0, 888
гептан	0, 814	2, 00	0, 034	0, 848	0, 851*	0, 850
октан	0, 813	2, 00	0, 030	0, 843	0, 846*	0, 845	0, 872
нонан	0, 812	2, 00	0, 027	0, 839	0, 843*	0, 843
декан	0, 812	2, 00	0, 024	0, 836	0, 842*	0, 839
2-Me пропан	0, 827	2, 00	0, 059	0, 886	0, 890*	0, 888
2-Me бутан	0, 823	3, 00	0, 071	0, 894	0, 893*	0, 892
2-Me пентан	0, 816	3, 00	0, 060	0, 875	0, 873*	0, 873
2-Me гексан	0, 814	3, 00	0, 052	0, 866	0, 861*	0, 860	0, 862
2-Me гептан	0, 813	3, 00	0, 045	0, 857	0, 857
2, 2-ди Me пропан	0, 823	2, 00	0, 048	0, 871	0, 875*	0, 874
2, 2-ди Me бутан	0, 816	3, 00	0, 060	0, 876	0, 885*	0, 883	0, 885
2. 2-ди Me пентан	0, 814	3, 00	0, 052	0, 866	0, 868*	0, 866	0, 869
2, 3-ди Me бутан	0, 809	4, 00	0, 080	0, 889	0, 885*	0, 883	0, 885
2, 3-ди Me пентан	0, 809	4, 00	0, 069	0, 878	0, 873*	0, 873	0, 875
2, 3-ди Me гексан	0, 808	4, 00	0, 061	0, 869	0, 865*	0, 865
2, 2, 3-три Me бутан	0, 809	4, 00	0, 069	0, 878	0, 882*	0, 878	0, 884
2, 2, 3-три Me пентан	0, 808	4, 50	0, 068	0, 876	0, 874*	0, 872	0, 874

 

КИСЛОТЫ

 

ацетиловая	0, 511	0, 50	0, 016	0, 527	0, 525*	0, 520	0, 535
пропановая	0, 564	1, 00	0, 025	0, 589	0, 586*	0, 578	0, 587
масляная	0, 600	1, 00	0, 024	0, 624	0, 625*	0, 627	0, 636
валериановая	0, 625	1, 50	0, 025	0, 650	0, 655*
капроновая	0, 644	2, 00	0, 031	0, 675	0, 676*	0, 676
гептановая	0, 659	2, 00	0, 027	0, 686	0, 680*	0, 680

 

СПИРТЫ

 

метиловый	0, 599	1, 00	0, 056	0, 655	0, 660	0, 650	0, 674
этиловый	0, 658	2, 00	0, 077	0, 735	0. 728*	0, 717	0, 744
пропиловый	0, 686	2, 00	0, 059	0, 745	0, 752*	0, 740	0, 766
бутиловый	0, 708	2, 00	0, 048	0, 756	0, 763*	0, 743	0, 758
амиловый	0, 722	2, 00	0, 040	0, 762	0, 766*	0, 766
гексиловый	0, 730	2, 50	0, 043	0, 773	0, 774*	0, 775	0, 805
октиловый	0, 744	2, 50	0, 034	0, 778	0, 777*	0, 788
додеценовый	0, 761	3, 00	0, 028	0, 792	0, 792
изопропиловый	0, 686	2, 50	0, 074	0, 760	0. 762*	0, 759
изобутиловый	0, 708	3, 00	0, 071	0, 779	0, 779*	0, 772	0, 798
изоамиловый	0, 722	3, 00	0, 060	0, 782	0, 782*	0, 782	0, 799

 

ОДНООСНОВНЫЕ ЭФИРЫ

 

метил формиат	0, 511	0, 50	0, 016	0, 527	0, 533*	0, 518	0, 533
этил	0, 564	1, 00	0, 025	0, 589	0, 580*	0, 580	0, 588
пропил	0, 600	1, 00	0, 021	0, 621	0, 625*	0, 623
бутил	0, 625	1, 00	0, 018	0, 643	0, 644*	0, 645
метил ацетат	0, 556	1, 00	0, 025	0, 581	0, 575*	0, 570	0, 590
этил	0, 593	1, 00	0, 021	0, 614	0, 614*	0, 607	0, 627
пропил	0, 625	1, 00	0, 018	0, 643	0, 645*	0, 645	0, 651
бутил	0, 644	1, 50	0, 023	0, 667	0, 666*	0, 663	0, 667
метил пропионат	0, 593	1, 50	0, 031	0, 624	0, 624*	0, 614	0, 628
этил	0, 619	1, 50	0, 027	0, 646	0, 651*	0, 644	0, 651
пропил	0, 644	1, 50	0, 023	0, 667	0, 671*	0, 666
метил битурат	0, 619	1, 50	0, 027	0, 646	0, 650*	0, 645	0, 650
этил	0, 644	1, 50	0, 023	0, 667	0, 669*	0, 667	0, 669
пропил	0, 659	2, 00	0, 028	0, 687	0, 687*	0, 687
изобутил формиат	0, 625	1, 50	0, 027	0, 652	0, 654*	0, 654
изоамил	0, 644	2, 00	0, 031	0, 675	0, 674*	0, 675
изопропил ацетат	0, 625	2, 00	0, 035	0, 660	0, 656*	0, 656
изобутил	0, 644	2, 00	0, 031	0, 675	0, 676*	0, 676
изоамил	0, 659	2, 00	0, 027	0, 686	0, 687*	0, 687	0, 690

 

ДВУХОСНОВНЫЕ ЭФИРЫ

 

этил оксалат	0, 546	1, 00	0, 013	0, 559	0, 560*	0, 552	0, 554
пропил	0, 585	1, 00	0, 011	0, 596	0, 605*	0, 600
метил малонат	0, 514	1, 00	0, 014	0, 528	0, 528*	0, 520
этил	0, 564	1, 00	0, 012	0, 576	0, 578*	0, 573	0, 578
метил сукцинат	0, 537	1, 50	0, 019	0, 556	0, 558*	0, 555
этил	0, 578	2, 00	0, 021	0, 599	0, 604*	0, 600

 

АМИНЫ

 

бутиламин	0, 774	1, 00	0, 024	0, 798	0, 805*	0, 806
амил	0, 779	1, 00	0, 020	0, 799	0, 796*	0, 795
гептил	0, 786	1, 00	0, 015	0, 801	0, 808*	0, 808
диэтил	0, 774	1, 00	0, 024	0, 798	0, 777*	0, 776	0, 835
дибутил	0, 788	1, 00	0, 014	0, 802	0, 802*	0, 802

 

ЦИКЛАНЫ

 

циклопентан	0, 784	2, 23	0, 056	0, 840	0, 844*	0, 843
циклогексан	0, 787	0, 89	0, 019	0, 806	0, 810*	0, 785	0, 810
Me циклогексан	0, 790	0, 89	0, 016	0, 806	0, 804	0, 792
Et циклогексан	0, 788	1, 44	0, 023	0, 811	0, 812

 

БЕНЗОЛЫ

 

бензол	0, 778	-3, 11	-0, 074	0, 704	0, 702*	0, 698	0, 732
толуол	0, 782	-3, 50	-0, 063	0, 719	0, 718*	0, 712	0, 734
o-ксилол	0, 786	-3, 50	-0, 055	0, 731	0, 733*	0, 733
m-ксилол	0, 786	-4, 28	-0, 067	0, 719	0, 721*	0, 720	0, 743
p-ксилол	0, 786	-3, 89	-0, 061	0, 725	0, 723*	0, 722
этилбензол	0, 782	-3, 50	-0, 055	0, 727	0, 727*	0, 738

 

У обычных парафинов связь между группой CH₂ и отдельным атомом водорода на отрицательном конце молекулы достаточно тесная для того, чтобы позволить комбинации CH₂. H действовать как конечная группа. Это означает, что в конечных группах каждой цепи имеется 18 единиц вращающейся массы. Поэтому величина Δ I для этих соединений составляет 18/9 = 2. Ветвление добавляет молекуле больше концов и соответственно увеличивает Δ I. 2-метиловые парафины прибавляют одну конечную группу CH₂, повышая Δ I до 3, 2, 3-метиловые соединения прибавляют еще одну группу, увеличивая число до 4, и так далее. Очень тесная связь, подобная связи в комбинации CH₂. H, модифицирует общий паттерн. Например, у 2-метилового пропана комбинация CHCH₃ действует как внутренняя группа, и величина Δ I у данного соединения такая же, как у соответствующего обычного парафина, бутана. У 2, 2-диметил пропана, комбинация C(CH₃)₂ тоже действует как внутренняя группа, и как единица только с одной конечной группой у более высоких 2, 2-диметил парафинов.

Каждая из внутренних групп CH₂ с более высоким начальным уровнем прибавляет 9 единиц вращающейся массы, а не 8 согласно формуле группы. Это говорит о том, что в данных примерах комбинация CH₂. CH₂ действует геометрически, как это было в случае с CH₃. CH. У кольцевых соединений группы CH₂ и CH обладают обычными 8-ю и 7-ю единицами величины соответственно.

Поведение замещенных цепных соединений подобно поведению парафинов, но имеется большая область разнообразия за счет присутствия компонентов, иных, чем углерод и водород. Спирты, типичное семейство данного вида, обладают группой CH₃ на одном конце молекулы и группой CH₂OH на другом. Поэтому величина Δ I для более длинных цепей составляет 26/9 = 2, 89. Однако у более низких спиртов часть CH₂ группы CH₂OH возвращается к статусу внутренней группы, а Δ I падает до 2, 00. Молекула метилового спирта делает шаг вперед и действует так, как будто у нее лишь один конец. Подобный паттерн можно наблюдать в других органических семействах, таких как эфиры. Поскольку мы обнаружили, что действующие единицы некоторых соединений в определенных ранее исследованных феноменах являются молекулами двойной формулы, представляется, что магнитное поведение метилового спирта и других соединений с подобными характеристиками можно приписать размеру действующей молекулы.

Никаких подобных изучений парамагнитных материалов еще не предпринято. В отличие от диамагнетизма парамагнетизм зависит от температуры. В целях объяснения зависимости нам следует вспомнить, что магнетизм – это движение. Одно из значимых преимуществ осознания статуса магнетизма как движения в том, что его влияние на другие движения можно оценить в терминах непосредственного прибавления или вычитания, а не подходить к нему окружным путем с помощью некоего гипотетического механизма. Диамагнетизм, являющийся движением во времени (отрицательным), не связан с тепловым движением, являющимся движением в пространстве (положительным). Но парамагнетизм положительный и обладает приписанным направлением, противоположным направлению теплового движения. Следовательно, повышение температуры уменьшает парамагнитное влияние.

Внутренний магнетизм, который до сих пор являлся главной темой обсуждения в данной главе, интересен в первую очередь из-за света, который он проливает на природу и свойства магнетизма в целом. С практической точки зрения “магнетизм” – синоним ферромагнетизма. В контексте теории вселенной движения никакого систематического изучения ферромагнетизма еще не предпринято. Однако имеется ряд положений о месте данного феномена в общей физической картине, который следует осветить.

Ферромагнетизм существует лишь ниже температуры, точки Кюри, конкретной для каждого вещества. Ввиду того, что данный вид магнетизма ограничен положительными элементами и некоторыми их соединениями, ферромагнитные материалы так же и парамагнитные, они демонстрируют парамагнитные свойства выше температуры Кюри. В данной сфере восприимчивость линейно соотносится с температурой, но соотношение обратное; то есть, соотношение между температурой и 1/ .

Лишь в одной связи между магнитной восприимчивостью и большинством физических свойств, обсужденных на предыдущих страницах, имеется значимое различие. Например, удельная теплота любого данного вещества понижается с понижением температуры и достигает нуля на конкретном температурном уровне. Отрицательной удельной теплоты не имеется. Соответственно, удельная теплота индивидуального атома равна нулю при всех температурах ниже этого уровня. Но магнитные силы действуют на магнитные вещества при всех температурах ниже критической температуры и выше нее. То есть здесь у нас имеется разница в значении нулевой точки.

Как объяснялось в томе 1, истинное начало отсчета физической активности, естественный нуль, - это единица скорости, скорость света. Естественные физические величины простираются от естественного нуля до естественной единицы скорости в пространстве (наш нуль) в одном направлении и до единицы скорости во времени (обратная скорость) в другом. Две области скоростей идентичны, за исключением инверсии. Большинство физических величин, с которыми мы имеем дело, пребывают в области от нашего нуля до скорости света. Но имеются некоторые величины, выходящие за пределы естественных нулевых уровней. Это вводит в физические соотношения некоторые модифицирующие коэффициенты, поскольку уровни естественного нуля ограничены величинами вида, обсужденного в главе 17; то есть, точками, в которых происходит инверсия большинства физических свойств.

Например, такое свойство как тепловое излучение, которое, увеличиваясь при повышении температуры до единичного температурного уровня (естественного нуля), не продолжает увеличиваться при дальнейшем повышении температуры. Вместо этого, как мы увидим в томе 3, оно подвергается уменьшению, симметричному увеличению, имеющему место между нулем и единицей температуры. Подобный переворот происходит и в случае тех свойств, которые проявляются в регионе внутри единицы пространства, как мы его назвали, в регионе времени, поскольку все изменения в данном регионе происходят во времени, в то время как связанное с ним пространство остается постоянным на уровне единицы.

Ферромагнетизм – это феномен региона времени, поэтому его естественная нулевая точка (температура Кюри) находится на границе между двумя разными регионами, а не в центре симметрии, подобно скорости света - естественному нулю скорости. Вместо того чтобы следовать виду линейного соотношения, являющегося характеристикой свойств регионов внутри единицы пространства, отношение ферромагнетизма к температуре обладает более сложной формой за счет замены пространственного эквивалента времени на реальное пространство в данном регионе, где не происходит изменения в реальном пространстве.

Никаких детальных изучений в этой сфере еще не предпринято, но представляется очевидным, что у более правильных элементов намагничивание следует соотношению (1-x²)¹ /2, которое применяется к другим свойствам региона времени, исследованным раньше, и коэффициенту квадратного корня, который тоже может быть межрегиональным. Таким образом, намагничивание может выражаться как M = k(1-T²)¹ /4. Если намагничивание устанавливается как часть начального намагничивания, а температура - как часть температуры Кюри, константа k устраняется, и величины, выведенные из уравнения, применяются ко всем веществам, следующим правильному паттерну. В пределах точности экспериментальных данных ослабленное намагничивание вычисляется в согласованности с эмпирическими величинами, как сообщает Д. Г Мартин. 100

Поскольку внутренний магнитный заряд прикладывается против базового вращательного движения атома, его сила симметрично распределяется тем же способом, что и гравитационная сила. Но, как мы видели, ферромагнетизм – это движение индивидуального конкретно расположенного компонента атома. Следовательно, направленное распределение ферромагнитной силы в системе отсчета определяется ориентацией атома. Если бы каждый атом действовал независимо, ориентация атомов в совокупности была бы случайной. Но на самом деле каждый магнитно заряженный атом влияет на своих магнитных соседей, стремясь выстроить соседние атомы в соответствии со своими магнитными направлениями. Такое ориентирующее влияние сталкивается с механическим сопротивлением и обычно ограничено в масштабе. По этой причине и поскольку отношение каждой магнитной совокупности с ее магнитным окружением время от времени меняется, магнитная ориентация совокупности обычно не постоянна. Вместо этого совокупность магнитно делится на ряд сегментов, называемых “доменами”.

Обычно домены ориентированы случайно, и действующая магнитная сила ослабляется за счет распределения на разные направления. Применение внешнего поля создает переориентацию атомов в целях адаптации к направлению поля в степени, зависящей от силы поля. Переориентация концентрирует магнитное влияние в направлении поля и вызывает увеличение действующей магнитной силы, достигая максимума, уровня насыщения по завершении переориентации.

 

⇐ Предыдущая43444546474849505152Следующая ⇒

Поделиться:

Воспользуйтесь поиском по сайту: