Термоэлектрические явления и их применение.

Согласно второму закону Вольта, в за­мкнутой цепи, состоящей из нескольких металлов, находящихся при одинаковой температуре, э.д.с. не возникает, т. е. не происходит возбуждения электрического тока. Однако если температура контактов не одинакова, то в цепи возникает элек­трический ток, называемый термоэлектри­ческим. Явление возбуждения термоэлек­трического тока (явление Зеебека), а так­же тесно связанные с ним явления Пельтье и Томсона называются термо­электрическими явлениями.

1. Явление Зеебека (1821). Немецкий физик Т. Зеебек (1770—1831) обнаружил, что в замкнутой цепи, состоящей из по­следовательно соединенных разнородных проводников, контакты между которыми имеют различную температуру, возникает электрический ток.

Рассмотрим замкнутую цепь, состоя­щую из двух металлических проводников 1 и 2 с температурами спаев Т ₁(контакт А) и T₂ (контакт В), причем Т ₁ >Т ₂ (рис.331).

Не вдаваясь в подробности, отметим, что в замкнутой цепи для многих пар

металлов (например, Cu— Bi, Ag—Cu, Au — Cu) электродвижущая сила прямо пропорциональна разности температур в контактах:

ξ=a(T₁-T₂).

Эта э.д.с. называется термоэлектродви­жущей силой. Направление тока при T ₁ >Т ₂на рис.331 показано стрелкой. Термоэлектродвижушая сила, например для пары металлов медь — константан, для разности температур 100 К составляет всего 4,25 мВ.

Причина возникновения термоэлек­тродвижущей э.д.с. ясна уже из формулы (246.2), определяющей внутреннюю кон­тактную разность потенциалов на границе двух металлов. Дело в том, что положение уровня Ферми зависит от температуры. Поэтому если температуры контактов раз­ные, то разными будут и внутренние кон­тактные разности потенциалов. Таким об­разом, сумма скачков потенциала отлична от нуля, что и приводит к возникновению термоэлектрического тока. Отметим так­же, что при градиенте температуры про­исходит и диффузия электронов, которая тоже обусловливает термо-э.д.с.

Явление Зеебека не противоречит вто­рому началу термодинамики, так как в данном случае внутренняя энергия пре­образуется в электрическую, для чего ис­пользуется два источника теплоты (два контакта). Следовательно, для поддержа­ния постоянного тока в рассматриваемой цепи необходимо поддерживать постоянст­во разности температур контактов: к более нагретому контакту непрерывно подводить теплоту, а от холодного — непрерывно ее отводить.

Явление Зеебека используется для измере­ния температуры. Для этого применяются термоэлементы, или термопары — датчики тем­ператур, состоящие из двух соединенных между собой разнородных металлических проводников. Если контакты (обычно спаи) проводников (проволок), образующих термопару, находятся при разных температурах, то в цепи возникает термоэлектродвижущая сила, которая зависит от разности температур контактов и природы применяемых материалов. Чувствительность термопар выше, если их соединять последова­тельно. Эти соединения называются термобата­реями (или термостолбиками). Термопары при­меняются как для измерения ничтожно малых разностей температур, так и для измерения очень высоких и очень низких температур (на­пример, внутри доменных печей или жидких газов). Точность определения температуры с по­мощью термопар составляет, как правило, не­сколько кельвин, а у некоторых термопар до­стигает»0,01 К. Термопары обладают рядом преимуществ перед обычными термометрами: имеют большую чувствительность и малую инерционность, позволяют проводить измерения в широком интервале температур и допускают дистанционные измерения.

Явление Зеебека в принципе может быть использовано для генерации электрического то­ка. Так, уже сейчас к. п. д. полупроводниковых термобатарей достигает»18%. Следователь­но, совершенствуя полупроводниковые термо­электрогенераторы, можно добиться эффектив­ного прямого преобразования солнечной энер­гии в электрическую.

2. Явление Пельтье (1834). Француз­ский физик Ж. Пельтье (1785—1845) об­наружил, что при прохождении через кон­такт двух различных проводников электри­ческого тока в зависимости от его направ­ления помимо джоулевой теплоты выделя­ется или поглощается дополнительная теплота. Таким образом, явление Пельтье является обратным по отношению к явле­нию Зеебека. В отличие от джоулевой теп­лоты, которая пропорциональна квадрату силы тока, теплота Пельтье пропорцио­нальна первой степени силы тока и меняет знак при изменении направления тока.

Рассмотрим замкнутую цепь, состоя­щую из двух разнородных металлических проводников 1 и 2 (рис. 332), по которым пропускается ток I ' (его направление в данном случае выбрано совпадающим с направлением термотока (на рис.331 при условии Т ₁ >Т ₂)). Согласно наблюдениям Пельтье, спай А, который при явлении Зеебека поддерживался бы

при более высокой температуре, будет те­перь охлаждаться, а спай В — нагревать­ся. При изменении направления тока I ' спай А будет нагреваться, спай В — ох­лаждаться.

Объяснить явление Пельтье можно следующим образом. Электроны по раз­ную сторону спая обладают различной средней энергией (полной — кинетической плюс потенциальной). Если электроны (направление их движения задано на рис. 332 пунктирными стрелками) пройдут через спай В и попадут в область с мень­шей энергией, то избыток своей энергии они отдадут кристаллической решетке и спай будет нагреваться. В спае А элек­троны переходят в область с большей энергией, забирая теперь недостающую энергию у кристаллической решетки, и спай будет охлаждаться.

Явление Пельтье используется в тер­моэлектрических полупроводниковых хо­лодильниках, созданных впервые в 1954 г. под руководством А. Ф. Иоффе, и в некото­рых электронных приборах.

3. Явление Томсона (1856). Вильям Томсон (Кельвин), исследуя термоэлек­трические явления, пришел к заключению, подтвердив его экспериментально, что при прохождении тока по неравномерно на­гретому проводнику должно происходить дополнительное выделение (поглощение) теплоты, аналогичной теплоте Пельтье. Это явление получило название явления Томсона. Его можно объяснить следую­щим образом. Так как в более нагретой части проводника электроны имеют боль­шую среднюю энергию, чем в менее на­гретой, то, двигаясь в направлении убыва­ния температуры, они отдают часть своей энергии решетке, в результате чего про­исходит выделение теплоты Томсона. Если же электроны движутся в сторону воз­растания температуры, то они, наоборот, пополняют свою энергию за счет энергии решетки, в результате чего происходит поглощение теплоты Томсона.