Таблица 24: Температура нулевого сопротивления

Таблица 24: Температура нулевого сопротивления

Для второй определяющей величины кривых сопротивления мы можем воспользоваться температурным коэффициентом сопротивления, наклоном кривой, величиной, определяющей неотъемлемое сопротивление проводящего материала. Температурный коэффициент, опубликованный в физических таблицах, не требуется. Это просто относительная величина, приращенное изменение сопротивления относительно сопротивления при температуре отсчета, обычно 20º С. Для нынешних целей нам нужен абсолютный коэффициент в микронах-сантиметрах на градус или подобная единица.

В этой области проводились некоторые исследования. И как следовало ожидать, обнаружилось, что электрическое (одномерное) смещение скорости является главным определителем сопротивления в том смысле, что оно ответственно за самое большое количество изменения. Однако действующее количество обычно не является нормальным электрическим смещением атомов вовлеченных элементов, поскольку эта величина обычно изменяется в зависимости от способа, которым атом взаимодействует с электронами. Выводы относительно природы и величины этих модификаций довольно сомнительны, и имеется много неясности в эмпирических величинах, которыми обычно тестируются теоретические результаты с целью проверки их правомочности. Поэтому в этом томе результаты этих исследований опускаются, что согласуется с общей политикой ограничения нынешних публикаций до результатов, правомочность которых твердо установлена.

Экспериментальные трудности, которые вносят неопределенности в корреляции между теоретическими и экспериментальными величинами сопротивления, не играют большой роли в обсуждаемом относительном сопротивлении. Поэтому результаты сжатия дают нам более определенную и четкую картину. Однако, вновь, первичное исследование темы, как оно появляется в контексте теории Обратной Системы, должно согласовываться с “регулярным” паттерном, которому следует большинство металлических проводников.

Поскольку движение электронов (пространства) в материи обратно движению материи в пространстве, межрегиональные отношения, применимые к влиянию давления на сопротивление, тоже обратные тем, которые применяются к изменению объема под давлением. В главе 4 мы обнаружили, что объем в твердом состоянии при сжатии удовлетворяет отношению PV²= k. По причине обратной природы движения электронов соответствующее уравнение для электрического сопротивления

Как и в уравнении сжимаемости, символ Р в данном выражении относится к общему действующему давлению. Если мы присвоим внутреннему компоненту общее обозначение P₀, как в обсуждении сжимаемости объема, и ограничим термин Р внешним приложимым давлением, уравнение принимает вид

Общая ситуация в связи с величинами внутреннего давления, применимыми к сопротивлению, по сути та же, с которой мы сталкивались при обсуждении сжимаемости. Одни элементы сохраняют одинаковое внутреннее давление на протяжении всей области давления, исследуемой Бриджменом, другие подвергаются переходам второго порядка к более высоким величинам P₀, третьи совершают переходы первого порядка, как в отношениях объема. Однако внутренне давление, применимое к сопротивлению, не обязательно то же, что у объема. Например, у некоторых веществ, вольфрама и платины, внутренние давления действительно идентичны в каждой точке в области давления экспериментов Бриджмена. В другом и большем классе применимые величины P₀ те же, что у сжатия, но переход от низкого давления к высокому давлению совершается при разной температуре.

Величины для никеля и железа демонстрируют общий паттерн. Начальное уменьшение объема никеля происходит на основе внутреннего давления 913 M кг/см². Где-то между внутренним давлением 30 M кг/см² (пределом давления Бриджмена для этих элементов) и 100 M кг/см² (начальной точкой последующих экспериментов при очень высоком давлении) внутреннее давление увеличивалось до 1370 M кг/см² (от коэффициентов azy 4-8-1 до 4-8-1¹ /2). В измерениях сопротивления происходил такой же переход, но он совершался при более низком внешнем давлении, между 10 и 20 М кг/см². Железо обладает тем же внутренним давлением сопротивления, что и никель, с переходом при более высоком внутреннем давлении, между 40 и 50 кг/см². Но при сжатии переход вообще не совершается в области давлений Бриджмена, и был очевиден только в экспериментах шоковой волны, выполненных при намного более высоких давлениях.

Таблица 25 – это сравнение внутренних давлений при сопротивлении и сжатии для элементов, включенных в изучение. Символ x перед или после некоторых величин указывает на переход к разным внутренним давлениям или отказ от ни, но усредненных данных явно недостаточно для определения альтернативного уровня давления.