 |
Метод измерения и описание аппаратуры
|
|
|
|
МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ
ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ (МИИТ)
Кафедра «Физика-2»
ФИЗИКА
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ 6, 6И, 61, 63, 63И
МОСКВА - 2008
МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ
ПУТЕЙ СООБЩЕНИЯ (МИИТ)
Кафедра «Физика-2»
ФИЗИКА
МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ
К ЛАБОРАТОРНЫМ РАБОТАМ 6, 6И, 61, 63, 63И
Рекомендовано редакционно-издательским советом университета
в качестве методических указаний для студентов специальностей ИУИТ, ИСУТЭ, ИЭФ, ИТТОП, ИКБ, вечернего факультета
МОСКВА - 2008
УДК 535
Г59
Государева Н.А., Кокин С.М. Физика. Методические указания к лабораторным работам 6, 6И, 61, 63, 63И // Под общ. ред. С.М. Кокина. – М.: МИИТ, 2008. – 30 с.
Методические указания содержат описания лабораторных работ по общему курсу физики, предназначенных для студентов первого и второго курсов специальностей ИУИТ, ИСУТЭ, ИЭФ, ИТТОП, ИКБ, вечернего факультета.
| Авторы: | профессор Кокин С.М. – работа 6 |
| старший преподаватель Государева Н.А. – работы 6И, 61, 63, 63И |
© Московский государственный
университет путей сообщения (МИИТ),
 |
Работа 6
ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ МАХОВОГО КОЛЕСА МЕТОДОМ КОЛЕБАНИИ
Цель работы. Ознакомление с методом измерения моментов инерции тел, обладающих осевой симметрией.
Приборы и принадлежности: маховое колесо, добавочный груз в виде диска, штангенциркуль, секундомер.
Введение
Момент инерции тела I относительно некоторой оси является мерой инертности тела при вращении его вокруг этой оси. Для материальной точки момент инерции равен произведению ее массы на квадрат расстояния до оси вращения:
|
|
|
I = mr 2,
а для тела, которое можно представить в виде системы большого количества материальных точек (рис. 1.а), момент инерции относительно некоторой оси вращения равен сумме произведений масс всех материальных точек на квадраты их расстояний до этой оси:
I = 
.
Для вычисления момента инерции сплошного тела его мысленно разбивают на бесконечное малые области с массами dm,каждая из которых находится на своём расстоянии r от оси вращения (рис. 1.б); I находят интегрированием по всем этим областям:
I = 
.
Понятно, что момент инерции зависит не только от общей массы тела, но и от формы тела, а также – от распределения массы по его объёму (так, например, какие-то части тела могут быть изготовлены из более тяжёлого материала, а какие-то – из более лёгкого).
Ось вращения может проходить через центр масс тела, а может и находиться вне его (рис. 1.в). Во втором случае для вычисления момента инерции пользуются вспомогательной формулой, которая выводится при доказательстве теоремы Штейнера (см. книги [1 – 3]): момент инерции тела I относительно произвольной оси равен сумме момента инерции I 0 относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр масс тела, и произведения массы тела т на квадрат расстояния а между осями:
I = I 0 + ma 2. (1)
При конструировании технических устройств, содержащих вращающиеся детали (на железнодорожном транспорте, в самолетостроении, электротехнике и т.д.), требуется знание величин моментов инерции этих деталей. При сложной форме тела теоретический расчет его момента инерции может оказаться трудно выполнимым. В этих случаях предпочитают измерить момент инерции нестандартной детали опытным путем.
В предлагаемой лабораторной работе изучается один из самых простых, но достаточно надёжных, методов измерения моментов инерции тел, обладающих осевой симметрией.
|
|
|
Метод измерения и описание аппаратуры
В работе определяется момент инерции махового колеса К, ось симметрии которого параллельна поверхности земли. Колесо находится в состоянии безразличного равновесия, но после крепления к нему добавочного груза Г (рис. 2), колесо может колебаться относительно горизонтальной оси.
Если пренебречь силами трения в подшипниках системы, то при малой амплитуде колебаний (j0< 5 ¸ 8°) sin j0» tg j0»j0, а сами колебания оказываются гармоническими: угол jотклонения системы от положения равновесия со временем t меняется по закону:
j= j0 cos 
. (2)
Здесь T - период колебаний системы, величина которого, как будет показано ниже, зависит от её момента инерции.
 |
Маховое колесо начинает совершать колебания за счет сообщенной ему извне энергии. Добавочный груз Г, поднятый на высоту h относительно положения равновесия, обладает потенциальной энергией mgh (см. рис. 3).
 |
При прохождении системой (К и Г) положения равновесия потенциальная энергия груза Г преобразуется в кинетическую энергию вращательного движения махового колеса К и добавочного груза Г. Таким образом,
mgh = 
, (3)
где I ОБЩ- сумма моментов инерции махового колеса I и добавочного груза I Г относительно горизонтальной оси О, проходящий через центр махового колеса вдоль стержня:
I ОБЩ = I + I Г; (4)
т - масса добавочного груза; g - ускорение свободного падения; h - высота, на которую поднимается груз; wМАКС - угловая скорость махового колеса с грузом при прохождении системой положения равновесия.
Как следует из формул (3) и (4), для нахождения момента инерции махового колеса I нужно знать wМАКС, т, h и I Г.Угловая скорость wМАКС определяется из уравнения (2) после установления характера зависимости w от времени t:
w= 
= - j0 
sin . (5)
Из уравнения следует, что максимальное значение угловой скорости (по модулю) в момент прохождения системой положения равновесия равно:
wМАКС = j0 . (6)
Высоту h поднятия центра инерции добавочного груза (см. рис. 6.3) можно выразить так:
= cos j0,
где R и r - радиусы махового колеса и добавочного груза.
Следовательно,
h =(R + r)(1- cos j0). (7)
|
|
|
Подставляя в уравнение (3) найденные выражения для h и wМАКС, получаем:
mg (R + r)(1- cos j0)= 
. (8)
Величина j0 неудобна для непосредственного измерения, поэтому исключим ее из уравнения (8). Для малых углов, выраженных в радианной мере, можно записать известное соотношение:
cos j0» 1 - 
. (9)
Подставив это значение косинуса в левую часть уравнения (8), получим формулу для расчета I ОБЩ относительно оси О:
I ОБЩ = 
. (10)
Момент инерции добавочного груза I Г находим по теореме Штейнера. В лабораторной установке добавочный груз выполнен в виде диска из однородного материала и укреплен так, что его геометрическая ось параллельна оси симметрии махового колеса. Момент инерции добавочного груза Г относительно оси О (см. рис. 6.3) равен
I Г = 
mr 2+ m (R+r)2. (11)
Первый член правой части равенства - момент инерции груза относительно оси О', проходящей через его центр масс параллельно оси О. Второе слагаемое – это произведение массы диска на квадрат расстояния между осями О и О'.
Из выражений (10) и (11) получаем, что момент инерции махового колеса
I = I ОБЩ- I Г= - 
. (12)
Таким образом, определение момента инерции махового колеса в данной работе удалось свести к измерению массы добавочного груза т, радиусов махового колеса R и добавочного груза r, а также – периода колебаний махового колеса Т.
Для того, чтобы подтвердить утверждение о высокой точности данного метода измерения момента инерции, предлагается сравнить полученное значение I с теоретическим (I Т), которое для махового колеса – однородного диска можно вычислить по формуле:
I Т= 
m 0 R 2, (13)
где m 0- масса махового колеса.
Маховое колесо и добавочный груз - диски одинаковой толщины, изготовленные из одного и того же материала (заметим, что для самого метода измерения момента инерции эти факторы несущественны), поэтому отношение масс колеса и груза равно отношению их объемов или (при одинаковой толщине) – квадратов их радиусов: m 0 /m = R 2 /r 2. Выразив отсюда массу m 0 и подставив её значение в формулу (13), получим
I Т= 
. (14)
В настоящей работе непосредственно измеряются диаметры махового колеса D и добавочного груза d, а также - время t десяти полных колебаний. Масса груза m и ускорение свободного падения считаются заданными с известной степенью точности. Используя эти обозначения, окончательно запишем:
|
|
|
I = 
- 
, (15)
I Т= 
. (16)
Порядок выполнения работы
Часть 1. Проведение измерений
1. Ознакомьтесь с измерительными приборами, используемыми в данной работе: штангенциркулем и секундомером. Определите значения приборной погрешности штангенциркуля (D x) и секундомера (Dt); результаты запишите в таблицу 1.
2. Ознакомьтесь с установкой, на которой выполняется работа. Значение массы добавочного груза m запишите в таблицу 1.
Таблица 1
| Приборные погрешности | Масса добавочного груза m, кг | |
| штангенциркуля D x, м | секундомера Dt, с | |
3. Измерьте штангенциркулем диаметры махового колеса и добавочного груза с точностью, которую обеспечивает штангенциркуль. Результаты измерений занесите в таблицу 2.
Таблица 2
| Номер измерения | Средние значения | |||||
| Диаметр махового колеса D, м | D СР = | |||||
| Диаметр добавочного груза d, м | d СР = | |||||
| Время десяти полных колебаний t, с | t СР = | |||||
| Период колебаний T, с | T СР = | |||||
| Момент инерции махового колеса I, кг×м2 | I СР = I Т = |
4. Отклонив колесо с добавочным грузом на малый угол, удовлетворяющий соотношению (9), отсчитайте время t десяти полных колебаний. Результаты измерений занесите в таблицу 2.
5. Повторите измерения по пунктам 3 - 4 пять раз. Результаты измерений занесите в таблицу 2.
Часть 2. Обработка результатов измерений
Внимание! При проведении вычислений по пунктам 6 - 8 сохраняйте несколько значащих цифр после запятой. Округление итогового выражения для момента инерции махового колеса проводится только после вычисления ошибки измерений (см. пункт 9).
6. Вычислите значения периода колебаний махового колеса для всех пяти случаев.
7. Вычислите средние значения диаметров и махового колеса D СР и d СР добавочного груза, периода колебаний Т СР, а затем, используя эти данные и формулу (15), рассчитайте, чему равно среднее значение момента инерции махового колеса I СР. В вычислениях принять g = 9,81 м/с2.
8. Используя полученные значения D СР и d СР, а также значение массы добавочного груза m, по формуле (16) рассчитайте теоретическое значение момента инерции махового колеса I Т.
Результаты расчетов по пп. 6 - 8 занесите в таблицу 2.
9. Поскольку в эксперименте непосредственно измеряются лишь D, d и t, а величина момента инерции определяется косвенным образом из расчетов по формуле (15), для вычисления ошибки измерения I необходимо пользоваться формулами для расчета ошибок косвенных измерений. Окончательный результат записать в виде
|
|
|
I = I СР ± D I, (17)
где D I - абсолютная ошибка измерения момента инерции махового колеса.
В данной работе основную роль в возникновении ошибки определения момента инерции играет случайная ошибка измерения периода колебаний; случайными же погрешностями измерения диаметров махового колеса и добавочного груза, а также - приборными ошибками штангенциркуля и секундомера можно пренебречь. В этом случае ошибка измерения момента инерции махового колеса вычисляется, как среднеквадратичная ошибка:
(D I)2= 
+ 
+ 
» . (18)
(Подробнее о методах расчета ошибок измерения физических величин см. методические указания [3] из списка рекомендуемой литературы).
Используя формулу (15), получим, что
D I» 
= 
D T. (19)
Таким образом, вычисление D I в данной работе сводится к определению случайной ошибки измерения периода колебаний D T:
D T = a 
, (20)
где a -коэффициент Стьюдента, значения которого можно найти в таблице, имеющейся в лаборатории (таблица приведена также в методических указаниях [4]). Величину доверительной вероятности при выборе коэффициента Стьюдента по этой таблице примите равной 0,95.
10. Результат вычислений D I округлите до первой значащей цифры, после чего округлите полученные ранее (см. таблицу 2) значения I СР и I Т до того же разряда, что и D I.
11. Запишите окончательный численный результат в виде
I = I СР ± D I, (21)
I Т= ……
Обратите внимание на правильность записи единиц измерения, в которых выражены полученные значения момента инерции махового колеса.
Контрольные вопросы
1. Какое свойство тела выражает момент инерции и как он вычисляется для материальной точки и системы материальных точек? В каких единицах он измеряется в СИ?
2. Сформулируйте теорему Штейнера. Как она используется в данной работе?
3. Объясните, как в данной работе выбирается число значащих цифр после запятой при округлении результатов вычислений.
5. В чём заключается физический принцип определения момента инерции методом колебаний?
4. Выведите формулы (12) и (14); укажите возможные причины несовпадения величин моментов инерции, определенных по этим формулам.
Список литературы
1. Савельев И.В. Курс общей физики в 3-х тт. Т. 1. Механика. Молекулярная физика. – М.: – Астрель АСТ, 2007. – 352 с.
2. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Курс физики. – М.: Изд-во «Академия», 2003. – 720 с.
3. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высшая школа, 2004. – 544 с.
4. Селезнёв В.А., Тимофеев Ю.П. Методические указания к вводному занятию в лабораториях кафедры физики. – М.: МИИТ, 2006. – 30 с.
Работа 6И
|
|
|
