Методом крутильных колебании
Цель работы. Определение моментов инерции тел правильной геометрической формы. Приборы и принадлежности: Диск на станине; три тела, одно из которых – эталонное; секундомер; линейка.
Введение
Инертные свойства тела при вращении определяются не только массой тела, но и расположением отдельных частей тела по отношению к оси вращения. Для характеристики этих свойств вводится понятие момента инерции. Абсолютно твердое тело можно рассматривать как систему из материальных точек с неизменными расстояниями между ними. Момент инерции Ii материальной точки относительно некоторой оси вращения определяется как произведение ее массы mi; на квадрат расстояния ri, до оси вращения
Ii = mi ri 2.
Момент инерции твердого тела равен сумме моментов инерции отдельных его частей – материальных точек
I = .
Если абсолютно твердое тело имеет форму тела вращения относительно оси, проходящей через его центр инерции, то выражение для момента инерции принимает более простой вид:
I = kmR 2, (1)
где m и R – масса и радиус тела соответственно; k – коэффициент, зависящий от формы тела. Для обруча и тонкостенного цилиндра k = 1, для сплошного цилиндра и диска k = 1/2, для шара k = 2/5. Если ось вращения не проходит через центр инерции тела, то для вычисления его момента инерции пользуются теоремой Штейнера: момент инерции I относительно произвольной оси равен сумме момента инерции I 0 относительно оси, проходящей через центр масс тела параллельно данной, и произведения массы тела на квадрат расстояния а между осями
I = I 0+ mа 2. (2)
Момент инерции системы тел относительно некоторой оси равен сумме моментов инерции относительно этой оси всех тел, входящих в систему:
I = I 1 + I 2 + I 3 + ... + I N. (3)
Момент инерции тела как характеристика его инертных свойств входит в уравнения динамики вращательного движения. При вращении твердого тела относительно неподвижной оси основное уравнение динамики вращательного движения можно записать в виде: M = I e, (4)
где М – проекция результирующего момента всех внешних сил на ось вращения; e – угловое ускорение. Так как угловое ускорение может быть записано как вторая производная по времени от угла поворота:
e = .
то уравнение (4) можно представить в виде
M = I .
Метод измерения и описание аппаратуры Для измерения момента инерции в данной лабораторной работе используются крутильные колебания изображенного на рисунке устройства, состоящего из диска 1 и лежащих на нем одного или нескольких тел 2. В работе используется эталонное тело (ЭТ) с известным моментом инерции. Диск расположен на станине 3, имеющей винты 4 для корректировки горизонтального положения плоскости диска. Пружина 5 служит для возвращения диска в положение равновесия и создания колебательного движения относительно вертикальной оси (рис. 1). При отклонении диска на некоторый угол j (в пределах упругой деформации пружины) со стороны пружины на диск действует возвращающая сила, проекция момента которой пропорциональна углу отклонения: М = - b j, (6) где b – упругая постоянная пружины. Если пренебречь влиянием силы трения, то уравнение движения диска на основании формул (5) и (6) примет вид I = - b j, (7) где I – момент инерции диска с лежащими на нем грузами.
Решение этого уравнения имеет вид
j =j0 cos (w t + a),
то есть угол отклонения диска от положения равновесия изменяется по гармоническому закону и вся система совершает гармонические колебания с амплитудой j0 и круговой частотой w. Величину (w t +a) называют фазой колебания, a – начальной фазой, определяющей угол отклонения j при t = 0.
Найдя первую и вторую производные угла j по времени t и подставив их в уравнение (7), получим
- I w2j0 cos (w t +a) = - b j0 cos (w t +a),
откуда найдем w = ,
а затем формулу для периода колебаний T:
Т = 2p .
Если колеблется только диск, то его период колебаний
Т 0 = 2p , (8) где I Д – момент инерции диска без грузов. Если на диске лежит эталонное тело, то период колебаний системы T ЭТ, в этом случае можно записать аналогично:
T ЭТ = 2p . (9)
Используя выражения (8) и (9), получим: I Д = I ЭТ и b = ,
Если диск колеблется вместе с телом, момент инерции которого I Х требуется определить, то период его колебаний
T Х = 2p , откуда I Х = - I Д. Используя полученные выражения для b и I Д, получим окончательную формулу для определения момента инерции исследуемого тела: I Х = I ЭТ .
Порядок выполнения работы
1. Отклонив диск без грузов на некоторый угол (j» 90°) определите время t нескольких полных колебаний (n = 5¸ 6). Рассчитайте период колебаний диска Т 0. Повторите измерения.
2. Поместите на середину диска эталонное тело, измерьте время нескольких полных колебаний. Рассчитайте период колебаний системы с эталонным телом Т ЭТ. Повторите измерения. Полученные данные занесите в табл. 1 и вычислите средние значения Т 0 и T ЭТ.
Таблица 1
Таблица 2
3. Вместо эталонного тела поместите на середину диска одно из исследуемых тел, приведите систему в колебательное движение, измерьте время нескольких колебаний и определите период колебаний Т Х. Вычислите момент инерции исследуемого тела I Х. Повторите измерения; результаты занесите в табл. 2.
4. Рассчитайте средние значения моментов инерции обоих тел. Запишите результаты в табл. 3.
Таблица 3
5. Вычислите моменты инерции обоих тел по их массам и радиусам, используя формулу (1) и учитывая форму тел. Запишите результаты в табл. 3.
6. Поместите на середину диска оба тела, положив их одно на другое. Приведите систему в колебательное движение и определите время t нескольких колебаний. Определите период колебаний и момент инерции системы из двух тел. Вычислите момент инерции системы из двух тел как сумму моментов инерции отдельных тел I Х СР, взятых из табл. 3. Результаты запишите в табл. 4.
Таблица 4
7. Поместите одно из исследуемых тел на некотором расстоянии от центра диска. Приведите систему в колебательное движение, измерьте время нескольких колебаний. Вычислите момент инерции тела по формуле (10). Измерения повторите. Найдите среднее значение момента инерции. Измерьте расстояние а от центра инерции тела до оси вращения. Рассчитайте момент инерции тела по теореме Штейнера, воспользовавшись значением момента инерции тела I Х СР из табл. 3. Результаты занесите в табл. 5.
Таблица 5
8. Определите случайные ошибки D T Д; D T ЭТ,D Т Х1,D Т Х2 измерений периодов T 0, T ЭТ, Т Х1, Т Х2. Так, в частности, D Т 0=aСТ S, где aСТ – коэффициент Стьюдента, а S – поправка Стьюдента, определяемая по формуле:
S = ,
где N – число измерений. Значение коэффициента Стьюдента для указанной преподавателем доверительной вероятности следует найти по табл. 1 из методических указаний [3]. Аналогичным образом рассчитываются D T ЭТ,D Т Х1,D Т Х2.
9. Вычислите относительную погрешность d I измерения момента инерции тела № 1 и тела № 2 по формуле:
d I = = + 2 , (11)
где D m - погрешность измерения массы тела; D R – погрешность измерения радиуса тела, которая определяется масштабом линейки, используемой для измерения радиуса тела.
Контрольные вопросы 1. Что называют моментом инерции точки и твердого тела? 2. Чему равны моменты инерции цилиндра, диска и шара относительно их осей симметрии? 3. Сформулируйте основной закон динамики вращательного движения твердого тела. 4. Сформулируйте теорему Штейнера. 5. Получите формулу для расчета момента инерции тела по периоду колебаний диска.
Список литературы
1. Савельев И.В. Курс общей физики в 3-х тт. Т. 1. Механика. Молекулярная физика. – М.: – Астрель АСТ, 2007. – 352 с. 2. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Курс физики. – М.: Изд-во «Академия», 2003. – 720 с. 3. Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высшая школа, 2004. – 544 с. 4. Селезнёв В.А., Тимофеев Ю.П. Методические указания к вводному занятию в лабораториях кафедры физики. – М.: МИИТ, 2006. – 30 с.
Работа 63
Воспользуйтесь поиском по сайту: ©2015 - 2024 megalektsii.ru Все авторские права принадлежат авторам лекционных материалов. Обратная связь с нами...
|