Главная | Обратная связь | Поможем написать вашу работу!
МегаЛекции

Теорему доказал Жозеф Лиувилль в 1838 г. Теорема используется для получения функции распределения состояний в фазовом пространстве.





 

Доказательство теоремы:

 

Рассмотрим бесконечно малый объем фазового пространства в форме цилиндра с осью вдоль . Основания перпендикулярны к оси, длина образующей .

 

 

Микросостояния с плотностью входят в объем и выходят из него.

 

За 1с входит число состояний, заполняющих цилиндр сечением и длиной образующей, равной скорости :

 

.

 

От точки к точке меняется плотность и скорость, тогда число выходящих состояний

,

где использовано

.

 

Если с течением времени плотность w изменяется, тогда в объеме рождаются или исчезают состояния. За 1с в объеме появляется число состояний

.

 

Каждое состояние описывает реальную систему, поэтому число состояний сохраняется и выполняется баланс

 

«число появившихся» = «число вошедших» – «число вышедших»:

 

.

 

Сокращаем подобные и получаем

 

.

 

Результат обобщаем на случай изменения координат

 

.

 

Раскрываем круглые скобки

 

.

 

Последняя скобка равна нулю согласно уравнениям Гамильтона (2.1)

 

, .

Учитывая

,

получаем

.

 

Плотность микросостояний фазового ансамбля не изменяется при его движении.


Следствия теоремы

 

А. Согласно теореме число микросостояний ансамбля и плотность микросостояний сохраняются, тогда фазовый объем элемента ансамбля не изменяется с течением времени

 

,

 

изменяется лишь форма объема. Учитываем

 

,

 

где J – якобиан преобразования между начальными и текущими координатами. Тогда

= 1.

 

Модуль якобиана, связывающего начальные и текущие фазовые координаты, равен единице.

 

Б. Проекция фазового объема на любую координатную плоскость независима от других. Фазовый объем не изменяется, тогда площадь каждой проекции постоянна. Для одной частицы в проекции на плоскость

 

. (2.5)

 

В. Для стационарной системы функция распределения не изменяется с течением времени и может зависеть только от интегралов движения. Если система как целое неподвижна и не вращается, то функция распределения зависит от полной энергии, т. е. от гамильтониана:



 

. (2.6)

 

Г. Для равновесной консервативной системы

 

.

 

Система с равной вероятностью обнаруживается в любом из доступных микросостояний.

 

Д. Теорема не выполняется для диссипативных систем, т. е. при наличии трения, неупругих соударений, когда уравнения Гамильтона (2.1) неприменимы.

 

ПРИМЕР

 

Одномерный гармонический осциллятор (двухатомная молекула с упругой связью, матический маятник, шарик на пружине, и т. д.) колеблется с частотой ω и имеет энергию E. Найти фазовую траекторию. Проверить выполнение теоремы Лиувилля.

 

1. Если энергия системы фиксирована, то микросостояния в фазовом пространстве движутся по гиперповерхности. Для одномерной системы из одной частицы координаты фазового пространства (x,p). Гамильтониан осциллятора приравниваем полной энергии

 

.

 

2. Получаем уравнение фазовой траектории, по которой двигаются микросостояния:

.

 

Микросостояния отличаются начальной фазой. Сравниваем с уравнением эллипса на плоскости (y,z)

,

находим полуоси вдоль p и x

, .

 

 

3. Число микросостояний

 

. (2.3б)

 

При , интеграл равен площади эллипса

 

,

тогда

, (П.2.4)

где . Следовательно, энергия осциллятора квантуется

, , (П.2.4а)

 

спектр эквидистантный. Горизонтальная линия на рис. соответствует состоянию с определенной энергией. – интервал эквидистантного спектра осциллятора.

 

 

4. Для получения якобиана

 

 

необходимо найти и , где – начальные координата и импульс, т. е. при .

 

Используем уравнения Гамильтона

 

, . (2.1)

 

Подставляем гамильтониан осциллятора

 

,

получаем

– связь скорости с импульсом,

 

– 2-й закон Ньютона ,

 

где – коэффициент жесткости упругой силы F;

 

.

 

Дифференцируем первое уравнение

 

и подставляем второе

.

Общее решение

,

 

.

Начальные значения

,

 

дают

, ,

 

тогда координаты микросостояния

 

,

 

.

 

С течением времени микросостояние движется по эллипсу по часовой стрелке.

 

5. Вычисляем якобиан

 

.

 

Теорема Лиувилля выполняется.

 





Рекомендуемые страницы:

Воспользуйтесь поиском по сайту:



©2015- 2021 megalektsii.ru Все материалы представленные на сайте исключительно с целью ознакомления читателями и не преследуют коммерческих целей или нарушение авторских прав.