Резонанс в параллельном контуре

Рассмотрим колебательный контур, в котором индуктивность L и ёмкость С соединены параллельно (рис.1.5.9).

Будем считать активное сопротивление близким к нулю, R ≈0. Для амплитуд напряжений на индуктивности и ёмкости имеем:

По второму правилу Кирхгофа токи и в каждый момент времени находятся в противофазе, поэтому

Ток в неразветвлённой цепи равен , или .

При 1 /ωL=ωC ток I =0. Условие резонанса токов – частота колебаний равна собственной:

 

Переменный ток

Установившиеся вынужденные колебания можно рассматривать как протекание в цепи, обладающей ёмкостью, индуктивностью и активным сопротивлением, переменного тока, который обусловлен переменным напряжением:

.

Ток изменяется по закону амплитуда тока

Ток отстаёт от напряжения по фазе на угол : . Если <0, ток опережает напряжение.

Полное электрическое сопротивление (импеданс) равно ,

где R - активное сопротивление, - реактивное индуктивное сопротивление, - реактивное емкостное сопротивление.

Ток на индуктивности отстаёт от напряжения на π /2, а ток на емкости опережает напряжение на π /2. Выражение представляет собой реактивное сопротивление или реактанс.

С учётом сказанного Таким образом, если значения сопротивлений R и X отложить вдоль катетов треугольника, то длина гипотенузы будет численно равна Z (рис.1.5.10).

Мощность, выделяемая в цепи переменного тока равна

Из тригонометрии . Тогда Среднее значение обозначим р. Среднее значение , тогда

.

Однако тогда (рис.1.5.11).

Такую же мощность развивает постоянный ток силой Это значение силы тока называется эффективным или действующим.

Аналогично действующее значение напряжения.

Тогда средняя мощность ; величина называется коэффициентом мощности. Чем меньше , тем ближе к 1, тем больше мощность.

 

Лекция 5

1.6.СВЯЗАННЫЕ КОЛЕБАНИЯ. НОРМАЛЬНЫЕ МОДЫ СВЯЗАННЫХ ОСЦИЛЛЯТОРОВ

Системы с двумя степенями свободы

Нормальные моды колебаний

Особый интерес представляет случай, когда одна колеблющаяся система связана с другой системой, которая тоже может колебаться. В этом случае для каждого из осцилляторов можно записать свое уравнение динамики, эти уравнения в общем случае не являются независимыми. Каждый осциллятор имеет свою частоту, амплитуду и фазу, т.е. система обладает двумя степенями свободы.

Такие системы называются связанными. Простой пример связи – два маятника, соединённые нитью, к середине которой подвешен груз Р (рис.1.1.14). При помощи силы, действующей на нить, маятник А связан с маятником В. Если маятник В во время колебания удалится от А, то сила связи между этими маятниками становится больше, а при сближении – меньше. Маятник А получает в такт с колебаниями маятника В импульс периодически действующей силы, частота которой согласуется с частотой собственных колебаний А, но может отличаться от частоты колебаний В.

Под влиянием силы связи между маятниками разной длины маятник А приходит в колебательное движение. Когда маятник В колеблется, его амплитуда возрастает с каждым новым импульсом, в то время, как амплитуда В убывает. Спустя известное время, амплитуды маятника А убывают, а маятника В возрастают до тех пор, пока не наступит обратное явление. Таком образом, энергия колебаний передаётся через связь от одной колеблющейся системы другой и обратно.

Если периоды собственных колебаний обоих маятников равны, то обмен энергией осуществляется нацело.

Из эксперимента известно, что процесс передачи энергии между маятниками идёт тем быстрее, чем больше масса груза Р. Если два маятника колеблются с одинаковыми периодами, амплитудами и фазами колебаний, то никакого обмена энергией между ними не происходит. Должна быть разница в амплитудах или фазах колебаний, чтобы энергия была получена или отдана.

В природе есть много интересных систем, имеющих две степени свободы. Например, двойной маятник – один маятник подвешен к опоре, другой - к гире первого маятника (рис.1.6.1); два маятника, связанные пружиной (рис.1.6.2, 1.6.3); горизонтальная нить с двумя шариками (рис.1.6.4).

 

В общем случае движение системы с двумя степенями свободы может иметь очень сложный вид, не похожий на простое гармоническое движение.

Можно показать, что для двух степеней свободы и при линейных уравнениях движения наиболее общее движение является суперпозицией двух независимых простых гармонических движений, происходящих одновременно. Эти два простых гармонических движения называются нормальными или собственными колебаниями или гармониками, а так же нормальными модами колебаний или просто модами. Создавая определённые начальные условия (определённые начальные значения xa, xb и dxa/dt, dxb/dt) можно создать систему, колебания которой соответствуют только одной из мод.

Нормальные колебания (нормальные моды) – это собственные (свободные) гармонические колебания линейных динамических систем с постоянными параметрами, в которых отсутствуют как потери, так и приток извне колебательной энергии. Каждое нормальное колебание характеризуется определенным значением частоты, с которой осциллируют все элементы системы, и формой — распределением амплитуд и фаз по элементам системы. Линейно независимые нормальные колебания, отличающиеся формой, но имеющие одну и ту же частоту, называются вырожденными. Частоты нормальных колебаний называются собственными частотами системы.

В дискретных системах, состоящих из N связанных гармонических осцилляторов (например, механических маятников, колебательных контуров), число нормальных колебаний равно N. В распределённых системах (струна, мембрана, резонатор) существует бесконечное, но счётное множество нормальных колебаний. Произвольное свободное движение колебательной системы может быть представлено в виде суперпозиции нормальных колебаний. При этом полная энергия движения распадается на сумму парциальных энергий, отдельных нормальных колебаний. Таким образом, линейная система ведёт себя, как набор независимых гармонических осцилляторов, которые могут быть выбраны в качестве обобщённых нормальных координат, описывающих движение в целом. Однако в динамических системах могут существовать и собственные движения, не сводящиеся к нормальным колебаниям (равномерные вращения, постоянные токи и др.).

При внешнем возбуждении системы нормальные колебания в значительной мере определяют её резонансные свойства. Резонанс может возникнуть лишь в том случае, когда частота гармонического внешнего воздействия близка к одной из собственных частот системы либо к их линейной комбинации, если внешнее воздействие меняет параметры системы (параметрический резонанс). При этом важным оказывается также и пространственное распределение воздействия — максимальный эффект достигается при соблюдении не только временного, но и «пространственного синхронизма».

В линейных системах с переменными параметрами при выполнении определенных условий также возможно представление движений в виде суперпозиции нормальных колебаний, отличающихся, однако, от гармонических. Понятие нормальных колебаний может быть приближённо распространено на системы, содержащие неконсервативные и нелинейные элементы, если их воздействие приводит к медленным изменениям амплитуд и фаз квазигармонических нормальных колебаний (в масштабе периода самих нормальных колебаний или периода биений между ними).

Свойства мод. Если существует лишь одна мода колебаний, то в системе совершается простое гармоническое движение. Все части системы колеблются с одной частотой, одновременно проходя через положение равновесия (для которого х =0). Например, движения или не могут соответствовать одной моде, так как в первом случае различны фазовые постоянные, во втором – частоты.

Рассмотрим моду, движение которой описывается уравнением

. (1.6.1)

назовем ее мода 1. Из уравнения движения видно, что у обеих степеней свободы одна и та же частота и фаза. Для моды 2 получаем

. (1.6.2)

Каждая мода имеет свою собственную частоту: для моды 1 и для моды 2.

Для каждой моды система имеет характерную “конфигурацию” или “форму”, определяемую отношением амплитуд движений по двум направлениям: для моды 1 и для моды 2. Для данной моды отношение xa/xb постоянно и не зависит от времени, оно определяется в нашем случае отношением или , которые могут быть либо положительными, либо отрицательными.

Наиболее общим движением является суперпозиция, при которой движение содержит обе моды колебаний одновременно:

. (1.6.3)

В качестве примера рассмотрим двумерный гармонический осциллятор (рис.1.6.5). Масса М, укреплённая на двух парах взаимно перпендикулярных пружин, может свободно двигаться в плоскости ХУ. В направлении оси Х она соединена со стенками двумя невесомыми пружинами с коэффициентами жёсткости , а в направлении У – двумя другими невесомыми пружинами с коэффициентом жёсткости . В случае малых колебаний x -компонента возвращающей силы полностью обусловлена пружинами , а у -составляющая возвращающей силы зависит только от пружин . В положении равновесия система имеет вид, представленный на рис.1.6.5. Сообщим массе М небольшое смещение х в направлении + х, тогда возвращающая сила станет равна

Теперь из этого положения дадим массе небольшое смещение у в направлении + у. Нужно выяснить, изменилось ли значение .

Пружины изменили длину на малую величину, пропорциональную . Этим изменением мы пренебрегаем ввиду малости . Пружины изменили длину на величину, пропорциональную у (одна стала короче, другая - длиннее), но проекции соответствующих им сил на направление Х так же пропорциональны х. При этом х –составляющая силы от пружины пропорциональна произведению двух малых величин ху, и этой составляющей мы также пренебрегаем.

Тогда можно считать, что величина не изменилась, то же можно сказать и о . Мы получили два линейных уравнения: решения которых

(1.6.4)

Из этих уравнений следует, что движения в направлениях Х и У не связаны между собой, и каждое движение представляет собой гармоническое колебание с собственной частотой. Движение вдоль оси Х соответствует одной нормальной моде колебаний, а вдоль оси У – другой моде. Колебания вдоль оси Х (1 мода) имеют амплитуду и фазу , которая зависит только от начальных условий х (0) и х '(0), то есть от смещения и скорости в момент времени t =0. Аналогично, для колебаний вдоль оси У (2 мода) амплитуда и фаза зависят только от начальных значений у (0) и у '(0).

Нормальные координаты. Естественный выбор координат х и у вдоль осей пружин дал нам независимые уравнения (1.6.4), каждое из которых соответствует одной моде. С точки зрения общих решений (1.6.3) это эквивалентно тому, что в выражении для амплитуда , а для =0. Столь удачно выбранные нами координаты х и у называются нормальными координатами. Рассмотрим систему координат х 'у', которая связана с ху поворотом на угол α.

Из рисунка 1.6.7 видно, что нормальная координата x представляет собой линейную комбинацию х ' и у '; то же следует сказать и о другой нормальной координате - у. Если бы мы работали с координатами х', у ' вместо х, у, то должны были бы получить два «связанных» дифференциальных уравнения с переменными х', у' в каждом уравнении.

В большинстве задач, содержащих системы с двумя степенями свободы, не так легко «на глаз» найти нормальные координаты. Как правило, уравнения движения для систем с двумя степенями свободы – это два связанных уравнения. Один из методов решения таких связанных дифференциальных уравнений – это поиск новых переменных, которые являлись бы линейной комбинацией первоначальных, неудачно выбранных координат и которые давали бы не связанные, а разделённые уравнения движения. Такие новые координаты называются нормальными.

В нашем примере для получения нормальных координат нам нужно повернуть оси х' и у' на угол α до совпадения их с осями х и у.

Общее решение для мод

Не рассматривая какую-либо конкретную физическую систему, предположим, что мы нашли два связанных линейных уравнения первого порядка не в нормальных координатах:

(1.6.5)

Рассмотрим колебание, соответствующее одной моде. Это значит, что обеим степеням свободы х и у соответствует гармоническое колебательное движение, совершаемое с одной и той же частотой и фазой. Таким образом, ,

где ω и B/A пока неизвестны. Имеем:

(1.6.6)

Подставляя (1.6.6) в (1.6.5), после элементарных преобразований получим два однородных линейных уравнения:

(1.6.7)

(1.6.8)

или Ясно, что должно выполняться условие: Тогда

Левая часть этого уравнения представляет собой определитель, составленный из коэффициентов линейных однородных уравнений (1.6.7) и (1.6.8):

. (1.6.9)

Уравнение (1.6.9) является квадратным относительно . Оно имеет два решения и .

Итак, мы нашли, что существуют два способа, которыми могут быть реализованы колебания с единственной модой.

Частота соответствует моде 1, а – моде 2. Геометрическую конфигурацию, или форму моды 1 получим, подставив в уравнение (1.6.9) = :

(1.6.10)

После того, как найдены частоты мод и и отношения амплитуд B 1/ A 1 и B 2/ A 2, можно записать общие выражения суперпозиции двух мод:

(1.6.11)

(1.6.12)

Выбор постоянных в уравнении (1.6.11) накладывает ограничения на возможные значения постоянных в уравнении (1.6.12), так как должны удовлетворяться уравнения (1.6.10). Наиболее общее решение уравнений (1.6.5) состоит в комбинации двух независимых решений, которые удовлетворяют четырём начальным условиям для х (0); х'(0); у (0) и у '(0). Суперпозиция двух нормальных мод, для которых четыре константы определяются из четырёх начальных условий, представляют собой такое решение. Таким образом, общее решение может быть записано как суперпозиция мод.

 

Лекция 6

ВОЛНЫ В УПРУГОЙ СРЕДЕ

⇐ Предыдущая12345678910Следующая ⇒

Поделиться:

Воспользуйтесь поиском по сайту: