Условия на границе двух магнетиков.
Речь идет об условиях для векторов
и
на границе раздела двух однородных магнетиков. Эти условия, как и в случае диэлектрика, мы получим с помощью теоремы Гаусса и теоремы о циркуляции. Для векторов
и
эти теоремы, напомним, имеют вид

Условие для вектора
. Представим себе очень малой высоты цилиндрик, расположенный на границе раздела магнетиков, как показано на рисунке. Тогда поток вектора
наружу из этого цилиндрика (потоком через боковую поверхность пренебрегаем) можно записать так:

Взяв обе проекции вектора
на общую нормаль
, получим
,и предыдущее уравнение после сокращения на
примет следующий вид:

т. е. нормальная составляющая вектора
оказывается одинаковой по обе стороны границы раздела. Эта величина скачка не испытывает.
Условия для вектора
. Для большей общности будем предполагать, что вдоль поверхности раздела магнетиков течет поверхностный ток проводимости с линейной плотностью
. Применим теорему о циркуляции вектора
к очень малому прямоугольному контуру, высота которого пренебрежимо мала по сравнению с его длиной
, расположив этот контур так, как показано на рисунке. Пренебрегая вкладом в циркуляцию на боковых сторонах контура, запишем для всего кон тура:

где
— проекция вектора
на нормаль
к контуру (вектор
образует с направлением обхода по контуру правовинтовую систему). Взяв обе проекции вектора
на общий орт касательной
(в среде 2), получим
, и после сокращения на
предыдущее уравнение примет вид

т. е. тангенциальная составляющая вектора
, вообще говоря, при переходе границы раздела магнетиков претерпевает скачок, связанный с наличием поверхностных токов проводимости.
Однако если на границе раздела магнетиков токов проводимости нет (
), то тангенциальная составляющая вектора
оказывается одинаковой по обе стороны границы раздела:

Итак, если на границе раздела двух однородных магнетиков тока проводимости нет, то при переходе этой границы составляющие
и
изменяются непрерывно, без скачка. Составляющие же
и
при этом претерпевают скачок.
33. Связь магнитного и механического моментов.
Найдем магнитный момент:



Найдем механический момент:
(знак минус из-за того моменты направлены в разные стороны)
Следовательно:

ЭДС индукции.
Открытие Фарадея. В 1831 г. Фарадеем было сделано одно из наиболее фундаментальных открытий в электродинамике — явление электромагнитной индукции. Оно заключается в том, что в замкнутом проводящем контуре при изменении магнитного потока (т. е. потока вектора В), охватываемого этим контуром, возникает электрический ток — его назвали индукционным.
Закон электромагнитной индукции. Согласно этому закону, какова бы ни была причина изменения магнитного потока, охватываемого замкнутым проводящим контуром, возникающая в контуре э.д.с. индукции" определяется формулой

Знак минус в этом уравнении связан с определенным правилом знаков. Знак магнитного потока Ф связан с выбором нормали к поверхности S, ограниченной рассматриваемым контуром, а знак э.д.с. индукции
— с выбором положительного направления обхода по контуру.
Здесь предполагается (как и ранее), что направление нормали
к поверхности S и положительное направление обхода контура связаны друг с другом правилом правого винта (рисунок). Поэтому, выбирая (произвольно) направление нормали, мы определяем как знак потока Ф, так и знак (а значит, и «направление») э.д.с. индукции 
При сделанном нами выборе положительных направлений — в соответствии с правилом правого винта — величины
и
имеют противоположные знаки.
Единицей магнитного потока является вебер (Вб). При скорости изменения магнитного потока 1 Вб/с в контуре индуцируется э.д.с., равная 1 В.
Воспользуйтесь поиском по сайту: