Главная | Обратная связь | Поможем написать вашу работу!

Определение реакций в опорах вращающегося тела

Воспользуемся методом кинетостатики для определения реакций в опорах вращающегося тела.

Рассмотрим механическую систему, состоящую из однородной трубки CD, образующей с осью вращения прямой угол, и шарика М, прикрепленного к концу горизонтальной пружины (рис.4.1).

На схеме механической системы кроме неподвижной и подвижной Оxyz систем координат, определим подвижную систему координат , связанную с вращающимся стержнем АB. Ее оси параллельны осям системы координат Оxyz, а их начало совпадает с точкой .

Введем реакции опор и обозначим их составляющие в подвижной системе координат для опоры - подпятника А через , , , для опоры-подшипника B - , .

С целью определения дифференциального уравнения относительного движения шарика, реакций связей, действующих на движущуюся точку, а также закона изменения внешнего момента, обеспечивающего постоянную угловую скорость трубки, уравнения кинетостатики составим двумя способами.

1. Рассматривается материальная система, состоящая из трубки и шарика (рис. 4.1).

Рис. 4.1

Уравнения кинетостатики в векторной форме имеют вид

(4.6)

где , - главные векторы активных сил, реакций связей и сил инерции;

, - главные моменты активных сил, реакций связей и сил инерции относительно точки .

Так как в рассматриваемом случае трубка вращается с постоянной угловой скоростью , то главный вектор сил инерции точек трубки определяется по формуле

где - масса трубки,

- центростремительное ускорение центра масс трубки.

Сила направлена вдоль оси трубки, ее модуль

, (4.7)

где L - длина трубки.

Сила инерции шарика как материальной точки, совершающей сложное движение, равна геометрической сумме относительной, переносной и кориолисовой сил инерции

где m - масса материальной точки,

, и - соответственно относительное ускорение точки, ее переносное центростремительное и кориолисово ускорения.

Модули сил инерции равны

(4.8)

Изобразим активные силы, реакции опор и силы инерции, действующие на механическую систему (рис. 4.1). Векторные уравнения кинетостатики (4.4) в проекциях на оси подвижной системы координат имеют вид

(4.9)

С учетом выражений для сил инерции (4.7) и (4.8) уравнения (4.9) принимают вид

(4.10)

2. Составим уравнения кинетостатики вторым способом. Из состава механической системы удалим шарик и заменим его действие на трубку двумя силами: - реакцией на действие пружины и - давлением шарика на стенку трубки (на рис. 4.2 показаны составляющие этого вектора: и ).

Рис.4.2

Изобразим активные силы, реакции опор, реакции связей и силы инерции, действующие на механическую систему в рассматриваемом случае (рис. 4.2). При этом, векторные уравнения кинетостатики (4.6) в проекциях на оси подвижной системы координат принимают следующий вид

(4.11)

Если в эти уравнения подставить реакцию пружины и выражение для силы инерции (4.7), то получим

(4.12)

Из сравнения первых уравнений систем (4.10) и (4.12), можно получить дифференциальное уравнение относительного движения шарика

Это уравнение должно совпадать с уравнением, полученным в первом разделе курсовой работы (см. П.1.2).

Сравнивая вторые и третьи уравнения систем (4.10) и (4.12), можно определить величины составляющих силы давления шарика на стенку трубки

. (4.13)

Эти силы должны совпадать с силами, полученными на основе уравнения относительного движения материальной точки (см. П.1.2).

Из пятого уравнения системы (4.10) можно определить закон изменения внешнего момента, обеспечивающего постоянную угловую скорость трубки

Определим реакции опор: подпятника А и подшипника B.

Реакцию определим из шестого уравнения системы (4.12), учитывая выражение для из (4.13),

где x - перемещение шарика относительно трубки (определяется исходя из закона относительного движения шарика).

Реакцию определим из первого уравнения системы (4.12):

Реакцию определим из четвертого уравнения системы (4.10):

где - cкорость относительного движения шарика (определяется из закона относительного движения шарика).

Учитывая, что АВ = 2АС, получим

Реакцию определим из третьего уравнения системы (4.10):

Реакцию определим из второго уравнения системы (4.10):

Модули реакций опор равны:

Направления реакций опор в подвижной системе координат определяются следующим образом:

Определим составляющие реакций опор в неподвижной системе координат .

Подвижная система координат вращается относительно неподвижной с постоянной угловой скоростью . Закон изменения угла поворота , причем , так как в начальный момент времени (t = 0) направления осей подвижной и неподвижной систем координат совпадают. Ориентация подвижной системы координат относительно неподвижной показана на рис. 4.3.

Рис. 4.3. Ориентация систем координат

Следовательно, составляющие реакций опор в неподвижной системе координат равны

Направления реакций опор в неподвижной системе координат определяются следующим образом:

, ,

Результаты численного расчета зависимости реакций опор и их составляющих в подвижной и неподвижной системах координат от времени приведены в табл. 4.1 и 4.2.

Таблица 4.1.

Реакций опор в подвижной системе координат

t, с	Z_B=Z_A, Н	X_B, Н	X_A, Н	R_A, Н	R_B, Н
	0,000	-0,945	0,320	0,670	0,945
0,2	-0,035	-1,004	0,334	0,678	1,005
0,4	-0,044	-1,138	0,367	0,695	1,138
0,6	-0,020	-1,245	0,393	0,708	1,245
0,8	0,019	-1,247	0,393	0,708	1,247
	0,043	-1,141	0,367	0,695	1,142
1,2	0,035	-1,007	0,335	0,678	1,008
1,4	0,001	-0,945	0,320	0,670	0,945
1,6	-0,034	-1,002	0,334	0,678	1,002
1,8	-0,044	-1,134	0,366	0,694	1,135
	-0,021	-1,244	0,392	0,708	1,244

Таблица 4.2

Составляющие реакций опор в неподвижной системе координат

t, С	B_z,Н	A_z,Н	B_x,Н	A_x,Н
	0,000	0,000	-0,945	0,320
0,2	0,928	-0,290	0,386	-0,171
0,4	-0,832	0,306	0,777	-0,207
0,6	-0,367	0,091	-1,190	0,382
0,8	1,231	-0,391	0,200	-0,038
	-0,657	0,163	0,934	-0,332
1,2	-0,510	0,210	-0,869	0,264
1,4	0,937	-0,317	-0,128	0,045
1,6	-0,256	0,129	0,969	-0,310
1,8	-0,881	0,246	-0,716	0,274
	1,127	-0,366	-0,526	0,141

Реакция опоры является величиной постоянной и равной 0.589 Н. На рис. 4.4 изображен в неподвижной системе координат годограф реакции опоры В. На рис. 4.5 изображен годограф проекции реакции опоры А на плоскость .

X, H

Рис. 4.4.Годограф реакции опоры B в подвижной системе координат

Рис. 4.5.Годограф реакции опоры A в неподвижной системе координат

5. ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛОЖЕНИЙ РАВНОВЕСИЯ

МЕХАНИЧЕСКИХ СИСТЕМ

Важным случаем движения механических систем является их колебательное движение. Колебания - это повторяющиеся движения механической системы относительно некоторого ее положения, происходящие более или менее регулярно во времени. В курсовой работе рассматривается колебательное движение механической системы относительно положения равновесия (относительного или абсолютного).

Механическая система может совершать колебания в течение достаточно длительного промежутка времени только вблизи положения устойчивого равновесия. Поэтому перед тем, как составить уравнения колебательного движения, надо найти положения равновесия и исследовать их устойчивость.

⇐ Предыдущая 1 2 345 6 Следующая ⇒

Воспользуйтесь поиском по сайту: