6.8.  Пояснение к процедуре принятия или отклонения пробного шага

6. 8.  Пояснение к процедуре принятия или отклонения пробного шага

 

Предположим, что пробное смещение из состояния o , в состояние n построено, причем U(n)> U(o). Тогда согласно правилу Метрополиса (11), этот пробный шаг должен принят с вероятностью:

Для того чтобы решить, принять или отклонить пробное смещение, генерируется случайное число R_anf, равномерно распределенное на интервале [0, 1]. Очевидно, что вероятность того, что R_anf меньше, чем acc(o→ n), равна acc(o→ n). Пробное смещение принимается, если Ranf< acc(o→ n) и отклоняется в противном случае. Это гарантирует, что вероятность принять пробное смещение из o в n действительно равна acc(o→ n).

6. 9.  Базовый алгоритм Монте-Карло (модификация Метрополиса)

 

Основной целью применения метода Монте-Карло, в наших задачах, является вычисление равновесных свойств наносистем. Выше было показано, что вероятность перехода системы в новое состояние, пропорциональна больцмановскому фактору exp (- β U(r^N)).

Соответствующий алгоритм метода Монте-Карло, в модификации Метрополиса, имеет следующий вид.

1. Выбрать частицу случайным образом и вычислить ее энергию U(r^N).

2. Задать случайное смещение частицы r‘= r + Δ и вычислить ее новую энергию U(r‘^N).

3. Принять смещение r^N   в r^‘N , с вероятностью:

. (20)

4. Если r_anf< exp(- β (U(r‘^N) – U(r^N))), то перевести систему в состояние n. В противном случае оставить систему в состоянии o.

5. Если цикл по частицам не закончился, то перейти к п. 1, выполнив предварительно расчет нового значения средней величины оцениваемого параметра.

6. 10.  Граничные условия

 

Для моделирования макросвойств объемной фазы по выборке из сотен либо тысяч частиц необходимо задать граничные условия (свободные, жесткие, периодические), которые имитируют наличие бесконечного объема вокруг выделенной N-частичной системы.

    Обычно это достигается путем использования периодических граничных условий. Объем, содержащий N частиц, представляет собой элементарную ячейку бесконечной периодической решетки, составленной из идентичных ячеек.

В принципе, любая выбранная частица взаимодействует со всеми другими частицами бесконечной системы и полная потенциальная энергия N частиц в любой ячейке периодической решетки равна:

   (21)

где L – размер периодической ячейки (например, кубической); n – произвольный вектор из трех чисел; штрих у суммы показывает, что слагаемое с i=j должно быть исключено при n=0.

Однако, на практике, мы часто работаем с короткодействующими

потенциалами и, в этом случае, мы можем пренебречь межмолекулярными взаимодействиями, за пределами некоторого радиуса обрезки r_c  .

    В контексте короткодействующих потенциалов, считается, что полная потенциальная энергия данной частицы i, определяется, преимущественно, взаимодействиями с соседними частицами, находящимися внутри радиуса обрезки r_c.

Самый простой способ обрезки потенциалов состоит в исключении из рассмотрения всех взаимодействий, за пределами r_c. В процессе моделирования используется следующий потенциал.

   (22)

6. 11.  Инициализация

 

Чтобы запустить процесс моделирования, мы должны задать начальные координаты всех частиц в системе. Так как равновесные свойства системы не должны зависеть от выбора начальных условий, приемлемы любые начальные условия.

Так, если мы хотим моделировать твердое состояние, конкретной модельной системы, логично подготовить эту систему, в той, конкретной кристаллической структуре, которая нас интересует.

    С другой стороны, если нас интересует жидкая фаза, можно приготовить систему, в любой, подходящей кристаллической структуре. Этот кристалл впоследствии растает, поскольку при любых типичных, для жидкого состояния, температуре и плотности, твердое состояние термодинамически не стабильно.

⇐ Предыдущая11121314151617181920Следующая ⇒

Поделиться:

Воспользуйтесь поиском по сайту: